Maxwellin–Boltzmannin jakauma

Maxwellin jakauma (tai Maxwellin–Boltzmannin jakauma) on muotoa

${\displaystyle f(x)={\sqrt {\frac {2}{\pi }}}{\frac {x^{2}e^{-x^{2}/(2a^{2})}}{a^{3}}},}$

missä

• π on vakio pii
• ${\displaystyle e}$ on Neperin luku
• ${\displaystyle a}$ on vakio, joka yli 0
• ${\displaystyle x}$ on esimerkiksi hiukkasten nopeus

Kumulatiivinen Maxwellin jakauma saadaan

${\displaystyle F(x)={\textrm {erf}}\left({\frac {x}{{\sqrt {2}}a}}\right)-{\sqrt {\frac {2}{\pi }}}{\frac {xe^{-x^{2}/(2a^{2})}}{a}},}$

missä ${\displaystyle {\textrm {erf}}}$ on virhefunktio.

Maxwell-Boltzmannin jakauma

Kaasun molekyylien liike noudattaa Maxwellin–Boltzmannin nopeusjakaumaa

${\displaystyle f(v)=4\pi \left({\frac {m}{2\pi kT}}\right)^{\frac {3}{2}}v^{2}e^{-{\frac {mv^{2}}{2kT}}}}$

eli

${\displaystyle f(v)=4\pi \left({\frac {m}{2\pi kT}}\right)^{3/2}\!\!v^{2}\exp \left[{\frac {-mv^{2}}{2kT}}\right]}$

tai

${\displaystyle F(v)={\sqrt {\frac {2}{\pi }}}\left({\frac {m_{M}}{kT}}\right)^{3/2}v^{2}\exp \left(-{\frac {m_{M}v^{2}}{2kT}}\right)=4\pi \left({\frac {M}{2\pi RT}}\right)^{3/2}v^{2}\exp \left(-{\frac {Mv^{2}}{2RT}}\right),}$

missä

• ${\displaystyle F(v)}$ on nopeudella ${\displaystyle v}$ liikkuvien kaasumolekyylien osuus, esimerkiksi puolet on 0,5
• ${\displaystyle m}$ on keskimääräinen molekyylimassa kilogrammoina
• ${\displaystyle k}$ on Boltzmannin vakio 1,3806503·10^-23 JK^-1
• ${\displaystyle T}$ on lämpötila Kelvineinä
• ${\displaystyle v}$ on kaasumolekyylin vauhti ${\displaystyle |{\overline {v}}|}$
• ${\displaystyle M}$ on yhden kaasumoolin massa, mikä on molekyylimassa kertaa Avogadron vakio
• ${\displaystyle R}$ on yleinen kaasuvakio eli Boltzmannin vakio kerrottuna Avogadron vakiolla

Yleisin kaasuosasen nopeus ${\displaystyle v_{p}}$ lasketaan kaavasta

${\displaystyle v_{p}={\sqrt {\frac {2kT}{m}}}={\sqrt {\frac {2RT}{M}}},}$

missä

• ${\displaystyle k}$ Boltzmannin vakio
• ${\displaystyle T}$ lämpötila
• ${\displaystyle m}$ molekyylimassa
• ${\displaystyle R}$ yleinen kaasuvakio eli Boltzmannin vakio kerrottuna Avogadron vakiolla
• ${\displaystyle M}$ yhden kaasumoolin massa, mikä on molekyylimassa kertaa Avogadron vakio

Se on pienempi kuin kaasuosasten keskinopeus

${\displaystyle \langle v\rangle =\int _{0}^{\infty }v\,f(v)\,dv={\sqrt {\frac {8kT}{\pi m}}}={\sqrt {\frac {8RT}{\pi M}}}.}$

Kvanttiteoria on osoittanut, ettei Maxwellin–Boltzmannin jakauma sellaisenaan päde millekään alkeishiukkaselle. Sen sijaan niihin on sovellettava joko Bosen–Einsteinin tai Fermin–Diracin statistista jakaumalakia riippuen siitä, ovatko hiukkaset bosoneja vai fermioneja. Silloin kun hiukkasilla on mahdollisia energiatiloja niin paljon, ettei kvantittumista tarvitse ottaa huomioon, energiatilojen miehitys vastaa Boltzmannin jakaumaa. Nopeusjakauma, eli Maxwellin-Boltzmannin jakauma, puolestaan voidaan johtaa energiajakaumasta.

• Ideaalikaasu
• Normaalijakauma

• Paakkari, T.: Termofysiikka. s. 107–113. Limes ry, 1997.

• Kuvia tai muita tiedostoja aiheesta Maxwellin–Boltzmannin jakauma Wikimedia Commonsissa

• Maxwellin jakauma MathWorld (englanniksi)