Renormuma grupo de Wilson

Specife, konsideru eŭklida kampteorio

${\displaystyle Z=\int \operatorname {\mathcal {D}} \!\phi \;\exp(-L[\phi ])}$.

Ni restriktu la aron de dinamikaj variabloj el tutaj movokvantaj komponantoj ${\displaystyle \phi (p)}$ al nure komponantoj verigantaj ${\displaystyle |p|<M}$ (kie ${\displaystyle M}$ estas energia skalo) per integrali la komponantojn ${\displaystyle \phi (p)}$ kun ${\displaystyle |p|>M}$:

${\displaystyle Z=\int \operatorname {{\mathcal {D}}_{<M}} \!\phi \int \operatorname {{\mathcal {D}}_{>M}} \!{\hat {\phi }}\;\exp(-L[\phi +{\hat {\phi }}])}$

${\displaystyle =\int \operatorname {{\mathcal {D}}_{<M}} \!\phi \;\exp(-L_{\text{ef}}[\phi ])}$

kie

${\displaystyle L_{\text{ef}}[\phi ]=-\ln \int \operatorname {{\mathcal {D}}_{>M}} \!{\hat {\phi }}\;\exp(-L[\phi +{\hat {\phi }}])}$

nomiĝas la efektiva lagranĝiano (aŭ efektiva ago, se la dimensioj inkluzivas tempon).^[1]

Ekvacio de Callan–Symanzik

La renormuma grupo de Wilson estas simpla koncepte, sed praktike kalkuli uzante ĝin estas malfacile, pro kiu oni uzas la formulado de Callan–Symanzik.

Konsideru teorio kun unu sendimensia kuplokonstanto ${\displaystyle \lambda }$. Konsideru la renormumita ${\displaystyle n}$-punkta funkcio

${\displaystyle G_{n}(x_{1},x_{2},\dots ,x_{n})=\langle 0|{\mathsf {T}}[\phi (x_{1})\phi (x_{2})\cdots \phi (x_{n})]|0\rangle }$

renormumita simile al la surmasoŝela skemo, sed sur la nefizikaj movokvatoj ${\displaystyle p^{2}=-M^{2}}$.

Observu ke la nuda ${\displaystyle n}$-punkta funkcio

${\displaystyle Z^{n/2}G_{n}(x_{1},x_{2},\dots ,x_{n})=\langle 0|{\mathsf {T}}[\phi _{0}(x_{1})\cdots \phi _{0}(x_{n})]|0\rangle }$

devas ne dependi de la renormuma skemo. Se ni ŝanĝus la renormuman skemon ${\displaystyle M\to M+\delta M}$ infinitezime, do ${\displaystyle G_{n}}$ devus ŝanĝi ankaŭe pro fiksi ${\displaystyle Z^{n/2}G_{n}}$ konstante:

${\displaystyle {\frac {n}{2}}\delta Z/Z+\delta G_{n}=0}$.

Laŭ renormumita perturba teorio, la kalkulo de ${\displaystyle G_{n}}$ dependas nur de la renormumita kuplokonstanto ${\displaystyle \lambda }$ kaj la renormuma skalo ${\displaystyle M}$. Tial la kvanto ${\displaystyle (1/2Z)\delta Z/\delta M=(1/n)\delta G_{n}/\delta M}$ ankaŭ dependas nur de ${\displaystyle \lambda }$ kaj ${\displaystyle M}$. Laŭ dimensia analitiko ni povas esprimi

${\displaystyle {\frac {1}{2Z}}{\frac {\delta Z}{\delta M}}={\frac {1}{M}}\gamma (\lambda )}$

por ia funkcio ${\displaystyle \gamma }$.

Dume, ${\displaystyle \lambda }$ ankaŭ ŝanĝas infinitezime ${\displaystyle \lambda \to \lambda +\delta \lambda }$, kaj ni skribu

${\displaystyle \delta G_{n}(x;M,\lambda )=\delta M{\frac {\partial G_{n}}{\partial M}}+\delta \lambda {\frac {\partial G_{n}}{\partial \lambda }}}$.

Do simile ${\displaystyle \delta \lambda /\delta M}$ dependas nur de ${\displaystyle \lambda }$ kaj ${\displaystyle M}$. Laŭ dimensia analitiko ni povas esprimi

${\displaystyle {\frac {\delta \lambda }{\delta M}}={\frac {1}{M}}\beta (\lambda )}$

por ia funkcio ${\displaystyle \beta }$.

Fine, komponante la esprimojn, ni havas la formulon

${\displaystyle {\frac {\partial G_{n}}{\partial M}}+\beta (\lambda ){\frac {\partial G_{n}}{\partial \lambda }}+n\gamma (\lambda )G_{n}=0}$.

Tiu ĉi estas la ekvacio de Callan–Symanzik. La funkcio ${\displaystyle \beta (\lambda )}$, la beta funkcio^[2], priskribas la ŝanĝon de kuplokonstantoj tra ŝanĝo de renormuma skalo. Simile, la gama funkcio^[3] ${\displaystyle \gamma (\lambda )}$ priskribas la ŝanĝon de renormuma faktoro de kampa forto.

Artikoloj

• S.R. White (1992): "Density matrix formulation for quantum renormalization groups", Phys. Rev. Lett. 69, 2863.
• N. Goldenfeld (1993): Lectures on phase transitions and the renormalization group. Addison-Wesley.
• D.V. Ŝirkov (1999): Evolution of the Bogoliubov Renormalization Group. arXiv:hep-th/9909024.
• B. Delamotte (2004): "A hint of renormalization". American Journal of Physics, Vol. 72, No. 2, pp. 170–184, Feb 2004 Arkivigite je 2008-08-21 per la retarkivo Wayback Machine. arXiv:hep-th/0212049
• H.J. Maris, L.P. Kadanoff (1978): "Teaching the renormalization group". American Journal of Physics, Jun 1978, Vol 46, No. 6, pp. 652–657.

Libroj

• T. D. Lee: Particle physics and introduction to field theory. Harwood Academic Publishers, 1981, [ISBN 3-7186-0033-1].
• L.Ts.Adzhemyan, N.V.Antonov, kaj A.N.Vasiliev: The Field Theoretic Renormalization Group in Fully Developed Turbulence. Gordon and Breach, 1999. [ISBN 90-5699-145-0].
• Vasil'ev, A.N.: The field theoretic renormalization group in critical behavior theory and stochastic dynamics; Chapman & Hall/CRC, 2004. [ISBN 9780415310024]
• Zinn-Justin, J.: Quantum field theory and critical phenomena, Oxford, Clarendon Press (2002), ISBN 0-19-850923-5
• —: Renormalization and renormalization group: From the discovery of UV divergences to the concept of effective field theories, en: de Witt-Morette C., Zuber J.-B. (redaktistoj), Proceedings of the NATO ASI on Quantum Field Theory: Perspective and Prospective, June 15–26, 1998, Les Houches, Francio, Kluwer Academic Publishers, NATO ASI Serio C 530, 375-388 (1999). .
• Kleinert, H. kaj Schulte Frohlinde, V: Critical Properties of φ⁴-Theories, World Scientific (Singapuro, 2001) Arkivigite je 2008-02-26 per la retarkivo Wayback Machine. [ISBN 981-02-4658-7].