Spontane Symmetriebrechung

„Sombrero“-Potential; die möglichen stabilen Grundzustände liegen auf einem Kreis um die Symmetrieachse. (Siehe auch Higgspotential)

Das Bild illustriert ein rotationssymmetrisches Potential. Als mechanisches Analogon kann man sich dieses Potential als eine Fläche vorstellen, auf der eine Kugel rollt, beispielsweise den nach innen gewölbten Boden einer Flasche oder einen Sombrero. In diesem Fall hängt das Potential von zwei Ortskoordinaten ${\displaystyle x}$ und ${\displaystyle y}$ ab. In der Teilchenphysik wird statt der Ortskoordinaten ein komplexes Feld ${\displaystyle \phi }$ (oder auch zwei reelle Felder ${\displaystyle \phi _{1}}$ und ${\displaystyle \phi _{2}}$) betrachtet. Ein bestimmter Wert entspricht einer Feldkonfiguration, aus der sich Vorhersagen für im Experiment zu beobachtende Größen machen lassen. Für komplexe Felder

${\displaystyle \phi (r,\theta )=re^{\mathrm {i} \theta }}$

kann man ein solches Potential durch die Gleichung

${\displaystyle V(\phi )=-u_{0}|\phi |^{2}+|\phi |^{4}\,}$

beschreiben, wobei in der Abbildung ${\displaystyle u_{0}=10}$ gewählt wurde.

Dieses Potential besitzt stabile lokale Minimalwerte auf einem ganzen Kreis um die Symmetrieachse, am „Boden“ des Potentials. Im mechanischen Analogon sind dies die Orte, in denen eine Kugel ruhen kann. In der Teilchenphysik entsprechen die Minimalwerte Konfigurationen, die das Feld im Vakuum annehmen kann; man spricht daher vom „Vakuumkreis“. Die lokalen Minima und Maxima des Feldes liegen dort, wo die erste Ableitung des Potentials (der Gradient) verschwindet:

${\displaystyle V'(\phi )=\left(-2\,u_{0}+4|\phi |^{2}\right)|\phi |\,{\stackrel {!}{=}}\,0\,,}$

Dies ist der Fall auf dem Kreis um den Ursprung mit dem Radius ${\displaystyle \textstyle {\sqrt {u_{0}/2}}}$:

${\displaystyle \phi ={\sqrt {\frac {u_{0}}{2}}}\,e^{\mathrm {i} \theta }\Rightarrow |\phi |={\sqrt {\frac {u_{0}}{2}}}}$.

Zusätzlich gibt es einen instabilen stationären Zustand genau im Zentrum der Potentialfläche, am obersten Punkt der Wölbung. Es sei jetzt angenommen, dass sich die Kugel, bzw. das Feld, zunächst in diesem Zustand befindet. Bei der geringsten Störung wird die Kugel von diesem Punkt wegrollen und schließlich – gebremst durch Reibung – an einem Punkt auf dem Minimumskreis liegenbleiben. Analog wird das Feld aus dem instabilen Zustand (dem so genannten „falschen Vakuum“) spontan in einen stabilen Grundzustand auf dem Vakuumkreis übergehen. Die Konfiguration hat damit allerdings die Rotationssymmetrie verloren („Symmetriebrechung“), da sich das System für eine bestimmte Lage auf dem Kreis entschieden hat, die dadurch gegenüber allen anderen Lagen auf dem Kreis ausgezeichnet ist.

Die spontane Brechung globaler kontinuierlicher Symmetrien hat das Goldstonetheorem zur Folge. Dieses besagt, dass zu jedem gebrochenen Generator der Symmetriegruppe ein masseloses skalares Goldstone-Boson existiert.

Für lokale eichsymmetrische Theorien gilt das Goldstonetheorem nicht. Stattdessen gibt es dort das Phänomen des Higgs-Mechanismus, bei dem die Eichfelder mit einem skalaren Higgsfeld wechselwirken. Die Goldstone-Bosonen des spontanen Symmetriebruchs im Higgsfeld werden zu einem zusätzlichen longitudinalen Polarisationsfreiheitsgrad der Eichfelder, die dadurch eine Masse erhalten. Ohne spontane Symmetriebrechung sind die Eichfelder masselos und hätten nur zwei transversale Polarisationen (linkshändige Moden mit Spin antiparallel zur Ausbreitungsrichtung und rechtshändige Moden mit Spin parallel zur Ausbreitungsrichtung).

Yōichirō Nambu wurde "für die Entdeckung des Mechanismus der spontanen Symmetriebrechung in der subatomaren Physik" der halbe Nobelpreis für Physik 2008 zuerkannt.[1][2] Bereits 1985 wurde er mit der Max-Planck-Medaille für seine Verdienste ausgezeichnet.[3] Die andere Hälfte des 2008 Nobelpreis teilen sich Makoto Kobayashi und Toshihide Maskawa für "für die Entdeckung des Ursprungs der gebrochenen Symmetrie, die die Existenz von mindestens drei Familien von Quarks in der Natur vorhersagt".[4]

Für den Higgs-Mechanismus erhielten François Englert und Peter Higgs 2013 den Nobelpreis für Physik.[5][6][7][8]

Das Konzept der spontanen Symmetriebrechung spielt auch in anderen Gebieten der Physik eine wesentliche Rolle, insbesondere in der Statistischen Physik (z. B. beim kritischen Verhalten bei Phasenübergängen), in der Festkörperphysik (z. B. in der Theorie der Supraleitung) und in der Teilchenphysik (z. B. beim oben erwähnten Higgs-Mechanismus).[9]

In der klassischen Mechanik zeigt das Konzept, dass in dieser eine meist übersehene Möglichkeit des Indeterminismus innewohnt („Kuppel-Paradox“). Das Heraufrollen eines Balls zum obersten Punkt der „Kuppel“ bzw. des „Sombreros“ (in den Zustand des labilen Gleichgewichts) mit einer kinetischen Energie, die gerade der dafür nötigen potentiellen Energie entspricht, kann – Reibungsfreiheit vorausgesetzt – zeitlich umgekehrt werden. Daher kann der Ball jederzeit spontan die Position des labilen Gleichgewichts verlassen (herabrollen) – völlig in Einklang mit den Gesetzen der klassischen Mechanik.[10] Einen – auch nur minimalen – Anstoß braucht es dazu nicht, obwohl es diesen in der Realität aufgrund der Brownschen Bewegung stets geben wird.

Commons: Spontane Symmetriebrechung – Sammlung von Bildern, Videos und Audiodateien

• Ein kurzer Artikel zur Nobelpreisverleihung 2008
• Ein ausführlicher Artikel mit Hintergrundinformationen zur Bedeutung des Gebietes in der Teilchenphysik.
• Dezenter Symmetriebrecher, Panorama Artikel von pro-physik.de zum 100. Geburtstag von Yōichirō Nambu (2021).

1. The Nobel Prize in Physics 2008. Abgerufen am 5. April 2023 (amerikanisches Englisch).
2. Chris Quigg, Bruce D. Winstein: Respekt für Symmetrie. Hrsg.: Physik Journal. Band 7, Nr. 12. Wiley-VCH, 2008 (pro-physik.de [abgerufen am 5. April 2023]).
3. Y. Nambu: Some Theoretical Problems in Particle Physics. In: Physik Journal. Band 41, Nr. 7, Juli 1985, S. 173–175, doi:10.1002/phbl.19850410705 (wiley.com [abgerufen am 5. April 2023]).
4. The Nobel Prize in Physics 2008 - A Passion for Symmetry (Illustrated Presentation). 2008, abgerufen am 5. April 2023 (amerikanisches Englisch).
5. We have it. In: Nature Physics. Band 8, Nr. 8, August 2012, ISSN 1745-2473, S. 575–575, doi:10.1038/nphys2404 (englisch, nature.com [abgerufen am 5. April 2023]).
6. F. Englert, R. Brout: Broken Symmetry and the Mass of Gauge Vector Mesons. In: Physical Review Letters. Band 13, Nr. 9, 31. August 1964, S. 321–323, doi:10.1103/PhysRevLett.13.321 (englisch, aps.org [abgerufen am 5. April 2023]).
7. Peter W. Higgs: Broken Symmetries and the Masses of Gauge Bosons. In: Physical Review Letters. Band 13, Nr. 16, 19. Oktober 1964, S. 508–509, doi:10.1103/PhysRevLett.13.508 (englisch, aps.org [abgerufen am 5. April 2023]).
8. G. S. Guralnik, C. R. Hagen, T. W. B. Kibble: Global Conservation Laws and Massless Particles. In: Physical Review Letters. Band 13, Nr. 20, 16. November 1964, S. 585–587, doi:10.1103/PhysRevLett.13.585 (englisch, aps.org [abgerufen am 5. April 2023]).
9. Nicholas R. Poniatowski: Superconductivity, broken gauge symmetry, and the Higgs mechanism. In: American Journal of Physics. Band 87, Nr. 6, 1. Juni 2019, ISSN 0002-9505, S. 436–443, doi:10.1119/1.5093291 (englisch, scitation.org [abgerufen am 5. April 2023]).
10. Florian Freistetter: Freistetters Formelwelt: Das bizarre Kuppel-Paradox, auf: Spektrum.de vom 3. Juni 2021, zuletzt aktualisiert am 6. Juni 2021, 7 Uhr.