Spezifische Bahnenergie

Die spezifische Bahnenergie eines Körpers lautet per Definition

${\displaystyle \epsilon ={\frac {1}{2}}v^{2}-{\frac {Gm_{\text{ges}}}{r}}}$

mit dem Abstand der beiden Körper ${\displaystyle r}$, dem Betrag der Relativgeschwindigkeit zwischen den Körpern ${\displaystyle v}$, der Gesamtmasse des Systems ${\displaystyle m_{\text{ges}}}$ und der Gravitationskonstanten ${\displaystyle G}$. Da die Lösungen der Bahnen, auf denen sich ein Körper in der Himmelsmechanik bewegen kann, die Keplerbahnen und somit geometrisch Kegelschnitte sind und da im Gravitationspotential Drehimpulserhaltung gilt, kann die spezifische Bahnenergie durch die große Halbachse ${\displaystyle a}$ dieser Kegelschnitte ausgedrückt werden. Es gilt:

${\displaystyle \epsilon =-{\frac {Gm_{\text{ges}}}{2a}}}$

In dieser Form ist die Eigenschaft als Erhaltungsgröße manifest, da in der spezifischen Bahnenergie keine zeitabhängigen Variablen mehr vorkommen. Für gebundene Bahnen, das heißt Ellipsen und Kreise, ist die große Halbachse positiv und die spezifische Bahnenergie daher negativ. Je weiter entfernt ein Körper das Zentralgestirn umläuft, desto größer wird die spezifische Bahnenergie. Ist sie gleich Null, dann handelt es sich bei der Bahn um eine Parabel mit unendlicher großen Halbachse und die beiden Körper können sich beliebig weit voneinander entfernen. Für Hyperbelbahnen ist die große Halbachse negativ und die spezifische Bahnenergie positiv; auch diese Bahnen sind ungebunden.

Durch das Gleichsetzen der beiden Formulierungen für die spezifische Bahnenergie ergibt sich die Vis-Viva-Gleichung

${\displaystyle v^{2}=Gm_{\text{ges}}\left({\frac {2}{r}}-{\frac {1}{a}}\right)}$

Für eine kleine Masse im Orbit um eine große nichtrotierende Masse gilt die Schwarzschild-Metrik; die Erhaltungsgröße der Gesamtenergie setzt sich aus

${\displaystyle -E=mc^{2}+E_{\rm {kin}}+E_{\rm {pot}}}$

also der Ruhe-, der kinetischen und der potentiellen Energie zusammen, wobei

${\displaystyle E_{\rm {kin}}={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}-mc^{2}\ }$ und ${\displaystyle \ E_{\rm {pot}}={\frac {mc^{2}\ {\sqrt {1-r_{\rm {s}}/r}}-mc^{2}}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}}$.

Damit ergibt sich die spezifische Bahnenergie

${\displaystyle \epsilon =-c^{2}\ {\sqrt {\frac {1-r_{\rm {s}}/r}{1-v^{2}/c^{2}}}}+c^{2}}$

mit ${\displaystyle r_{\rm {s}}=2GM/c^{2}}$. Für die Bahn um eine stark rotierende dominante Masse muss die Kerr-Metrik angewendet werden.

• Spezifischer Drehimpuls, andere Erhaltungsgröße im Zweikörperproblem.

• Ernst Messerschmid, Stefanos Fasoulas: Raumfahrtsysteme. Eine Einführung mit Übungen und Lösungen. 2., aktualisierte Auflage. Springer, Berlin u. a. 2005, ISBN 3-540-21037-7.