Viskosität

Abbildung 1: Definition der Viskosität: Das Fluid (blau) wird zwischen ruhender Platte (unten) und mit Geschwindigkeit ${\displaystyle v}$ bewegter Platte (oben) geschert.

Man stelle sich zwei im Abstand ${\displaystyle d}$ parallel angeordnete Platten der Fläche ${\displaystyle A}$ vor. Zwischen diesen Platten befindet sich eine Flüssigkeit, die an beiden Platten haftet. In unserer Vorstellung soll der Raum mit der Flüssigkeit in Schichten unterteilt sein. Wird nun die obere Platte mit der Geschwindigkeit ${\displaystyle v}$ bewegt, so bewegt sich die Schicht in unmittelbarer Nachbarschaft auf Grund der Haftung ebenfalls mit der Geschwindigkeit ${\displaystyle v}$. Da die untere Platte ruht, ruht auch ihre Nachbarschicht. Die innenliegenden Flüssigkeitsschichten gleiten mit unterschiedlichen Geschwindigkeiten aneinander vorbei. Die Geschwindigkeit nimmt von der ruhenden Platte zur bewegten zu.

Von der obersten, an der Platte haftenden Schicht geht eine Tangentialkraft auf die darunterliegende Schicht aus. Diese bewegt sich folglich mit der Geschwindigkeit ${\displaystyle v_{1}.}$ Diese Schicht wirkt wiederum auf die darunterliegende Schicht und bewegt sie mit der Geschwindigkeit ${\displaystyle v_{2}.}$

Im Experiment lässt sich zeigen, dass im Idealfall die Kraft ${\displaystyle F}$, die nötig ist, um die obere Platte zu bewegen, proportional zur Fläche ${\displaystyle A}$, dem Geschwindigkeitsunterschied ${\displaystyle \Delta v}$ und antiproportional zum Abstand der Platten ${\displaystyle \Delta y}$ ist:

${\displaystyle F\sim A}$ und ${\displaystyle F\sim \Delta v}$ und ${\displaystyle F\sim {\frac {1}{\Delta y}}}$

Hieraus ergibt sich die Gleichung

${\displaystyle F=\eta A{\frac {\Delta v}{\Delta y}}}$

Die Proportionalitätskonstante ${\displaystyle \eta }$ ist die dynamische Viskosität. Die Änderung der Geschwindigkeit senkrecht zur Bewegungsrichtung, also der Geschwindigkeitsgradient

${\displaystyle {\dot {\gamma }}={\frac {\Delta v}{\Delta y}}={\frac {\mathrm {d} v}{\mathrm {d} y}}}$

auch mit ${\displaystyle D}$ oder ${\displaystyle G}$ bezeichnet, wird Verformungsgeschwindigkeit, Schergeschwindigkeit oder Scherrate genannt. Mit der Schubspannung

${\displaystyle \tau ={\frac {F}{A}}}$

ergibt sich der Zusammenhang

${\displaystyle \tau =\eta \cdot {\dot {\gamma }}}$

Im SI-Einheitensystem gilt: Ein Stoff, der sich zwischen zwei Platten befindet, hat die dynamische Viskosität 1 Ns/m², wenn bei einer Größe der Platten von 1 m² und einem Plattenabstand von 1 m eine Kraft von 1 N benötigt wird, um die Platten mit einer Geschwindigkeit von 1 m/s gegeneinander zu verschieben. Für die physikalische Einheit der dynamischen Viskosität gilt also:

${\displaystyle \mathrm {1\,N=[\eta ]\cdot \left({\frac {m^{2}\cdot m}{m\cdot s}}\right)\Rightarrow [\eta ]={\frac {N\cdot s}{m^{2}}}={\frac {kg}{m\cdot s}}=1\,Pa\cdot s} }$

Für die SI-Einheit der kinematischen Viskosität gilt:

${\displaystyle [\nu ]=\mathrm {\frac {m^{2}}{s}} }$

In der Praxis wird für die dynamische Viskosität neben der Pa·s (Pascalsekunde) außerdem der tausendste Teil der SI-Einheit mPa·s (Millipascalsekunde) für Medien niedriger Viskosität verwendet.

Im CGS-System wird die dynamische Viskosität in Poise (P) gemessen, wobei 1 P = 1 dyn·s/cm² = 0,1 N·s/m² = 1 dPa·s (Dezipascalsekunde), und die kinematische Viskosität in Stokes (St) mit 1 St = 1 cm²/s = 10⁻⁴ m²/s.

Das Engler-Grad ist eine veraltete Einheit für die Viskosität. Diese Einheit gibt die Viskosität im Vergleich zu Wasser an.

Abbildung 2: Modellvorstellung zur Viskosität: Links eine Veranschaulichung zum Geschwindigkeitsgradienten (2) sowie die Form des Gradienten für den Betrag der Geschwindigkeit (gestrichelt). Für den genauen Verlauf siehe Korkenzieherströmung. Rechts eine Veranschaulichung für die verzahnten Molekülschichten (1).

Den Effekt innerer Reibung kann man sich vereinfacht durch die Bewegung zweier übereinander liegender, verzahnter Molekülschichten vorstellen (siehe Abb. 2, Punkt 1). Beim Fließen gleiten die Moleküle aneinander vorbei, und um die Verzahnung zu überwinden, benötigt man eine gewisse Kraft. Den Zusammenhang zwischen dieser Kraft und den Eigenschaften des vorliegenden Fluids definiert die Viskosität. Erkennbar wird dieser Zusammenhang besonders gut an der homologen Reihe der Alkane (kettenförmige Kohlenwasserstoffe), hier steigt die Viskosität mit der Kettenlänge und damit den zunehmenden intermolekular wirkenden Van-der-Waals-Kräften kontinuierlich an. Bei den mittleren Alkanen (ab Nonan, neun C-Atome) hat sie bereits einen Wert ähnlich dem von Wasser.

Sehr gut veranschaulichen kann man sich die Viskosität auch an folgendem Beispiel: gleitet Wind über das Wasser eines Ozeans, erzeugt dies eine Bewegung der Wasserschicht an der Oberfläche. Je tiefer man nun taucht, desto ruhiger wird das Wasser, bis man einen Punkt erreicht, wo keine Strömung herrscht. Die einzelnen Flüssigkeitsschichten bewegen sich mit unterschiedlicher Geschwindigkeit ${\displaystyle v}$, es entsteht ein Geschwindigkeitsgradient (siehe Abb. 2, Punkt 2).

Newtonsche Fluide

Handelt es sich um sehr dünne Fluidschichten,[5] so ist der Geschwindigkeitsverlauf linear, wie in obiger Herleitung. Dieser Zusammenhang wurde bereits 1687 von Isaac Newton unterstellt:

“The resistance which arises from the lack of slipperiness originating in a fluid – other things being equal – is proportional to the velocity by which the parts of the fluid are being separated from each other.”

„Der Widerstand, der durch den Mangel an Gleitfähigkeit innerhalb einer Flüssigkeit entsteht, ist – vorausgesetzt, dass alle anderen Bedingungen gleich bleiben – proportional zu der Geschwindigkeit, mit der die Flüssigkeitsteilchen voneinander getrennt werden.“

– Isaac Newton: Philosophiae Naturalis Principia Mathematica[6]

Abbildung 3: Schubspannungs-Schergeschwindigkeits-Diagramm:
1: Scherverzähendes (dilatantes) Fluid
2: Newtonsches Fluid
3: Scherverdünnendes (pseudoplastisches) Fluid
4: Bingham-plastisches Fluid
5: Casson-plastisches Fluid
Nach rechts ist die Schergeschwindigkeit und nach oben die daraus resultierende Schubspannung angetragen.

Flüssigkeiten, die diesem linearen Zusammenhang folgen, werden deswegen als Newtonsche Fluide bezeichnet. Ist ${\displaystyle \eta }$ von ${\displaystyle v}$ abhängig, so bezeichnet man die Flüssigkeit als nicht-newtonsch oder nichtnewtonsch. Beim Newtonschen Viskositätsgesetz wird stets laminare Strömung sowie Temperatur- und Druckunabhängigkeit der Flüssigkeitseigenschaften angenommen. Für diese Stoffe stellt sich das im Schubspannungs-Schergeschwindigkeits-Diagramm gezeigte, lineare Geschwindigkeitsprofil ein (Abb. 3, Kurve 2: Newtonsches Fluid).

In den rheologischen Modellen wird das Newtonsche Verhalten durch das Newton-Element, einem Dämpfungszylinder ähnlich einem Stoßdämpfer, dargestellt.

Messung

Messanordnungen von links nach rechts: koaxiale Zylinder, Platte-Platte, Kegel-Platte; bewegter Teil in Orange, unbewegter Teil in blassem Violett, Fluid in Hellblau

Die Viskosität von Flüssigkeiten kann mit einem Viskosimeter z. B. gemäß EN ISO 3219 gemessen werden. Ein Rheometer ermöglicht es, darüber hinaus noch weitere rheologische Eigenschaften, auch von Festkörpern, zu bestimmen. Bei beiden Gerätetypen wird entsprechend der Viskositätsdefinition die zu messende Probe im Spalt zwischen zwei Körpern (z. B. zwei koaxialen Zylindern oder zwei parallelen Platten) eingebracht. Ein Teil der Anordnung rotiert oder oszilliert mit definierter Geschwindigkeit, während der andere ruht. Aus der Geometrie der Messanordnung und der Geschwindigkeit des bewegten Teiles ergibt sich die Schergeschwindigkeit. Das zur Aufrechterhaltung der Bewegung notwendige Drehmoment wird gemessen, woraus sich dann die Schubspannung und damit die Viskosität ermitteln lässt.

Eine schnelle und einfache, aber auch sehr ungenaue Methode der Viskositätsbestimmung ist der Auslaufbecher.

Typische Werte

Viskosität verschiedener Flüssigkeiten in Abhängigkeit von der Temperatur

Viskosität der Lösungen von Glycerin oder Saccharose (Rohrzucker) in Wasser, in Abhängigkeit vom Massenanteil, für die Glycerin-Lösungen auch bei unterschiedlichen Temperaturen

Das Pechtropfenexperiment – ein seit 1927 laufendes Langzeit-Experiment zur Viskosität von Pech; einem superzähen Material

Farblegende

Wasser	Kohlenwasserstoffe
Lebensmittel	Sauerstoff- und Chlorkohlenwasserstoffe
Erdöl-„Produkte“	Metalle
Mineralisches	Sonstiges

Stoff	Viskosität
	Dynamische η (mPa·s  bzw. cP)[Anm. 1]	Kinematische ν (mm²/s)
Wasser 00(0 °C) [10][11]	1,791	1,792
Wasser 00(5 °C)	1,518	1,518
Wasser 0(10 °C)	1,306	1,306
Wasser 0(20 °C)	1,001	1,003
Wasser 0(25 °C)	0,891	0,893
Wasser 0(30 °C)	0,797	0,801
Wasser 0(50 °C)	0,546	0,553
Wasser 0(80 °C)	0,354	0,364
Wasser (100 °C)	0,282	0,294
Wasser (200 °C, 1,55 MPa)	0,135	0,156
Wasser (300 °C, 8,6 MPa)	0,0859	0,1206
Blut (37 °C, in großen Gefäßen)	3 bis 4[Anm. 2][12]
Traubensaft	2 bis 5
Olivenöl	≈ 102
Honig	≈ 104
Sirup	104 bis 105
Kaffeesahne	≈ 10
Ethylenglycol (20 °C)	20,81[13]	18,7
Pentan	0,224	0,356
Hexan	0,320	0,485
Heptan	0,410	0,603
Octan	0,538	0,769
Nonan	0,711
Decan	0,920
Dodecan	1,52	2,02
Benzol	0,601	0,683
Paraffinöl	102 bis 106
Diethylether	0,240	0,338
Diisopropylether	0,33[14]
Ethanol	1,19
Essigsäure 80 %	2,31
Glycerin (rein)	1480	1170
Chloroform	0,56
Lack	≈ 102
Polymerschmelzen	103 bis 1013[Anm. 3][Anm. 4]
Petroleum	0,65 bis 1,5	0,8 bis 2
Motoröl (150 °C)	≈ 3
Motoröl (25 °C)	≈ 100
Schweröl RMA 30 (50 °C)	30
Schweröl RMK 700 (50 °C)	700
Bitumen (je nach Sorte)	107 bis 1014[Anm. 4]
Asphalt (je nach Rezeptur)	1011 bis 1016[Anm. 4]
Quecksilber	1,55	0,115
Gallium	2,03	0,344
Aluminiumschmelze (700 °C)	≈ 2[15][16]	≈ 0,85
Magnesiumschmelze (652 °C)	1,24
Magnesiumschmelze (725 °C)	0,96
Glas (Verarbeitungstemperatur)	106 bis 1012[Anm. 4]
Glas (Raumtemperatur)	1022 bis 1024[Anm. 4]
Silikatarme Schmelze (Basaltlava) 1400 °C	100 bis 101[17]
Silikatreiche Schmelze (Rhyolithlava) 1400 °C	105 bis 107[Anm. 4][17]
Steinsalz	1018 bis 1021[Anm. 4][Anm. 5]
Zähigkeit des Erdmantels bei der postglazialen Landhebung	≈ 1024[18]

Anmerkungen

1. Sofern nicht anders vermerkt, beziehen sich die Werte auf die Viskosität bei 20 °C. Millipascal-Sekunden mPa·s sind identisch mit der früher gebräuchlichen Einheit Centipoise cP.
2. Der Wert von 3–4 mPa·s bezieht sich auf die Viskosität von Blut in großen Gefäßen, bei schneller Strömung und bei normalem Hämatokrit. Die Viskosität von Blut hängt ab von der Menge der Bestandteile (bes. Hämatokrit), aber auch von Gefäßdurchmesser und Strömungsgeschwindigkeit, denn Blut ist eine Nicht-Newtonsche Flüssigkeit. In engen Kapillaren können sich die sonst bikonkaven (scheibchenförmigen) roten Blutkörperchen verformen, wodurch die Viskosität wesentlich sinkt, auch der Fåhræus-Lindqvist-Effekt trägt zu einer Abnahme bei. In größeren Gefäßen und bei langsamem Fluss können sich rote Blutkörperchen zu Aggregaten zusammenlagern, wodurch sich die Viskosität erhöht. Weniger viskos ist Blutplasma mit einem Wert von 1,2 mPa·s.
3. Bei Polymeren gibt es einen sehr breiten Bereich an Viskositäten, der im Wesentlichen von der Kettenlänge und deren Verzweigungsstruktur, aber auch von der Schergeschwindigkeit abhängt, da sie Strukturviskosität aufweisen. Es ist deshalb nicht sinnvoll, für Polymere einen einzigen Viskositätswert anzugeben. Die genannten Werte dienen nur als Größenordnung. Hergestellt werden z. B. Silikonöle (PDMS) mit definierten Viskositäten zwischen 0,6 mPa·s bei 25 °C und 1000 Pa·s bei 27 °C. Polymerschmelzen können aber auch noch sehr viel höhere Viskositäten aufweisen. Bei einem UHMW-HDPE (für Hüftgelenksimplantate) wurden bei 150 °C Viskositäten jenseits der 10¹⁰ Pa·s gemessen.
4. Es muss betont werden, dass die Angabe eines Viskositätswertes allein bei Substanzen mit Viskositäten über 10000 Pa·s nicht mehr sinnvoll ist. Für solche Substanzen sollte stattdessen der komplexe Schubmodul angegeben werden (Thomas Mezger: Das Rheologie Handbuch. Vincentz Network GmbH, 2007). Die hier angegebenen Werte dienen nur der groben Veranschaulichung der Größenordnung.
5. Die Viskosität eines kristallinen Festkörpers ist prinzipiell unendlich groß. Da auf lange Sicht durch die unvermeidlichen Fehlstellen im Kristallit dennoch eine irreversible Deformation auftreten kann, erhält man bei realen kristallinen Stoffen dennoch zwar sehr große, aber endliche Werte.

Bei Fluiden mit niedriger Viskosität entspricht das Bild der inneren Reibung „nicht den physikalisch korrekten Vorstellungen über molekülbedingte Transportvorgänge in Fluiden“.[19] Stattdessen resultiert hier die Viskosität im Fluid aus einem Impulsfluss, der mit dem folgenden Bild veranschaulicht werden kann: Die Stromfäden in der Strömung werden durch Züge versinnbildlicht, die mit unterschiedlicher Geschwindigkeit parallel nebeneinanderher fahren und mit Sandsäcken beladen sind. Die Sandsäcke entsprechen den Fluidelementen im Stromfaden. Personen auf den Zügen werfen die Sandsäcke auf den jeweils anderen Zug, was der zufälligen thermischen Bewegung der Fluidelemente zwischen den Stromfäden gleichkommt. Landet ein Sack des langsameren Zuges auf dem schnelleren, dann nimmt der Sandsack Impuls auf, den der schnellere Zug an ihn abgibt und so selbst langsamer wird. Wenn umgekehrt ein Sack des schnelleren Zuges auf dem langsameren landet, nimmt der Zug den Impuls des Sandsacks auf und wird so selbst schneller. Durch diesen Impulsaustausch wird der schnellere Zug abgebremst und der langsamere beschleunigt.

Viskosität stellt demnach einen Impulsfluss von einem schneller fließenden Stromfaden auf einen langsamer fließenden dar. In einer Kontinuumsströmung tauschen die Fluidelemente Impulse über die zwischen ihnen wirkenden Spannungen aus. Zwischen den unterschiedlich schnell nebeneinanderher fließenden Stromfäden kommt es zu Schubspannungen, die sich makroskopisch als Viskosität bemerkbar machen.

Abschätzung

Viskosität verschiedener Gase bei Normaldruck

Viskosität von Stickstoff in Abhängigkeit vom Druck für verschiedene Temperaturen

Viskosität von Stickstoff in Abhängigkeit von der Temperatur für verschiedene Drücke

Für Gase lässt sich die Viskosität anhand einer mikroskopischen Betrachtung des Impulsflusses abschätzen:

${\displaystyle \eta ={\frac {1}{3}}\,n\,m\,v\,\lambda }$

mit der freien Weglänge ${\displaystyle \lambda }$ für die Gasteilchen, der Masse der Gasteilchen ${\displaystyle m}$, der mittleren Teilchengeschwindigkeit ${\displaystyle v}$ und der Teilchenzahldichte ${\displaystyle n}$.

Die Viskosität von Gasen ist bei niedrigen Drücken (≈ 0,1 bis 10 bar) unabhängig vom Druck. Dies gilt solange, wie die freie Weglänge klein gegenüber den Gefäßabmessungen und groß gegenüber den Molekülabmessungen ist. Mit anderen Worten: Für ein sehr dünnes oder ein sehr dichtes Gas wird die Viskosität doch wieder vom Druck beziehungsweise der Dichte des Gases abhängig.

Grundsätzlich abhängig ist die Viskosität aber von der Temperatur. Mit zunehmender Temperatur steigt die Viskosität, da die mittlere Teilchengeschwindigkeit ${\displaystyle v}$ proportional zu ${\displaystyle T^{0{,}5}}$ wächst (siehe unten). Dieses Verhalten ist bei den meisten Flüssigkeiten genau entgegengesetzt. Die folgende Tabelle listet zu einigen Gasen die Viskositäten und freien Weglängen auf.

Gas unter Norm- bedingungen	η (µPa·s)	λ (nm)
Luft	18,2	059,8
Sauerstoff (O2)	19,2	063,3
Kohlendioxid (CO2)	13,8	039,0
Stickstoff (N2)	16,6	058,8
Argon (Ar)	21,0	062,6
Neon (Ne)	29,7	124,0
Helium (He)	18,6	174,0
Wasserstoff (H2)	08,4	111,0

Die Viskosität begründet sich aus dem Experiment, nach dem zur Aufrechterhaltung einer Scherströmung eine Kraft erforderlich ist. Diese Kraft bewirkt einen Impulsaustausch innerhalb der Strömung bzw. mit dem Rand, weshalb sie zur Kategorie der Oberflächenkräfte zählt. Kontinuumsströmungen tauschen Impuls über mechanische Spannungen aus, wobei ein Spannungsanstieg eine Beschleunigung bewirkt. Im Kontinuum lässt sich die beschleunigende Kraft in der allgemeinsten Form als Divergenz eines Tensors formulieren:

${\displaystyle {\vec {F}}=\nabla \cdot \mathbf {S} =\operatorname {div} \mathbf {S} ,}$

wobei ${\displaystyle \mathbf {S} }$ die Komponente des Spannungstensors auf Grund der Viskosität ist und zäher Spannungstensor oder Reibungstensor heißt. Der Nabla-Operator ${\displaystyle \nabla }$ bildet hier die Divergenz div des Reibungstensors.

Aus dem Experiment folgt unmittelbar, dass der Reibungstensor eine Funktion der räumlichen Änderung der Strömungsgeschwindigkeit ist:

${\displaystyle \mathbf {S} =\mathbf {S} (\operatorname {grad} {\vec {v}})}$

Der Operator grad bildet aus der Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {v}}}$ den Geschwindigkeitsgradient. Da kein Impulsfluss bei homogener Strömung ${\displaystyle ({\vec {v}}={\text{const.}}}$ oder ${\displaystyle \operatorname {grad} {\vec {v}}=\mathbf {0} ),}$ enthält der Reibungstensor keine Komponenten, die unabhängig vom Geschwindigkeitsgefälle sind. In Newtonschen Fluiden sind die Spannungen linear in den Geschwindigkeitsgradienten, eine Annahme, die gerechtfertigt ist, wenn der Geschwindigkeitsgradient im Sinne der Hydrodynamik klein ist.

Weiterhin tritt keine Viskosität auf, wenn sich die Strömung in starrer Rotation (${\displaystyle {\vec {v}}={\vec {\Omega }}\times {\vec {r}}}$ mit dem Abstandsvektor ${\displaystyle {\vec {r}}}$ von der Drehachse) befindet, wobei ${\displaystyle {\vec {\Omega }}}$ die Winkelgeschwindigkeit ist, die aus dem schiefsymmetrischen Anteil des Geschwindigkeitsgradienten resultiert, siehe Kinematik in der Strömungsmechanik. Dieser schiefsymmetrische Anteil hat mithin keinen Einfluss auf die Spannungen, weswegen allein der symmetrische Anteil D des Geschwindigkeitsgradienten

${\displaystyle \mathbf {D}$ :={\frac {1}{2}}[\operatorname {grad} {\vec {v}}+(\operatorname {grad} {\vec {v}})^{\top }]={\frac {1}{2}}{\begin{pmatrix}2{\frac {\partial v_{x}}{\partial x}}&{\frac {\partial v_{x}}{\partial y}}+{\frac {\partial v_{y}}{\partial x}}&{\frac {\partial v_{x}}{\partial z}}+{\frac {\partial v_{z}}{\partial x}}\\&2{\frac {\partial v_{y}}{\partial y}}&{\frac {\partial v_{y}}{\partial z}}+{\frac {\partial v_{z}}{\partial y}}\\{\text{sym.}}&&2{\frac {\partial v_{z}}{\partial z}}\end{pmatrix}}}

Spannungen verursacht. Das hochgestellte T bildet die Transposition. Mit der weiteren Annahme einer isotropen Flüssigkeit werden die unmittelbaren Stoffeigenschaften durch skalare Größen beschrieben. Damit wird der Reibungstensor:[20]

${\displaystyle \mathbf {S} =2\eta \left[\mathbf {D} -{\frac {1}{3}}\operatorname {Sp} (\mathbf {D} )\mathbf {1} \right]+\zeta \operatorname {Sp} (\mathbf {D} )\mathbf {1} \quad {\text{bzw.}}\quad S_{ij}=\eta \left({\frac {\partial v_{i}}{\partial x_{j}}}+{\frac {\partial v_{j}}{\partial x_{i}}}-{\frac {2}{3}}\delta _{ij}\sum _{k=1}^{3}{\frac {\partial v_{k}}{\partial x_{k}}}\right)+\zeta \delta _{ij}\ \sum _{k=1}^{3}{\frac {\partial v_{k}}{\partial x_{k}}}.}$

Darin ist ${\displaystyle \delta }$ das Kronecker-Delta, ${\displaystyle \zeta =\lambda +{\tfrac {2}{3}}\eta }$ die Volumenviskosität, ${\displaystyle \lambda }$ die erste Lamé-Konstante, ${\displaystyle \operatorname {Sp} }$ der Spur-Operator und ${\displaystyle \mathbf {1} }$ ist der Einheitstensor. Der erste Term beschreibt die Viskosität durch volumentreue Deformation (der Tensor in den eckigen Klammern ist spurfrei oder deviatorisch). Der zweite Term stellt die Viskosität durch Volumenänderung dar. Dieser Term wird bei Inkompressibilität verschwinden, denn dann ist ${\displaystyle \operatorname {Sp} (\mathbf {D} )=\operatorname {div} {\vec {v}}=0}$.

• Joseph O. Hirschfelder, Charles F. Curtiss, Robert Byron Bird: Molecular Theory of Gases and Liquids. Wiley, 1964, ISBN 0-471-40065-3.
• John H. Lienhard IV und John H. Lienhard V: A Heat Transfer Textbook. 3. Auflage. Phlogiston, Cambridge 2005.
• Peter W. Atkins: Physikalische Chemie / A. Höpfner (Übers.). 3., korr. Auflage. Wiley-VCH, Weinheim 2002, ISBN 3-527-30236-0.
• J. M. Dealy: Structure and Rheology of Molten Polymers. Hanser Fachbuchverlag, München 2006.
• C. Gabriel: Einfluss der molekularen Struktur auf das viskoelastische Verhalten von Polyethylenschmelzen. Lehrstuhl für Polymerwerkstoffe, Friedrich-Alexander-Universität Erlangen-Nürnberg, Erlangen 2001.
• C. Piel, F. J. Stadler, J. Kaschta, S. Rulhoff, H. Münstedt, W. Kaminsky: Structure-property relationships of linear and long-chain branched metallocene high-density polyethylenes and SEC-MALLS. In: Macromolecular Chemistry and Physics. Band 207, Nr. 1, 2006, S. 26–38.
• Lothar Gehm: RHEOLOGIE – Praxisorientierte Grundlagen und Glossar. Vincentz, 1998, ISBN 3-87870-449-6.
• F. R. Schwarzl: Polymermechanik. Springer, Heidelberg/ Berlin/ New York 1993.

Commons: Viscosity – Sammlung von Bildern, Videos und Audiodateien

Wiktionary: Viskosität – Bedeutungserklärungen, Wortherkunft, Synonyme, Übersetzungen

Wikibooks: Tabellenwerte zur dynamischen Viskosität gasförmiger Stoffe – Lern- und Lehrmaterialien

• Viskosität (Memento vom 29. September 2007 im Internet Archive) (PDF-Datei; 157 kB)
• Video: Viskosität und NEWTONscher Impulstransport – Warum braucht man mehr Kraft, wenn man schneller umrührt?. Jakob Günter Lauth (SciFox) 2013, zur Verfügung gestellt von der Technischen Informationsbibliothek (TIB), doi:10.5446/15655.

1. DIN 1342-2:2003-11
2. Bedeutungsübersicht: Viskosität. Duden online, abgerufen am 26. März 2017.
3. Viskosität. In: Lexikon der Physik. Spektrum Akademischer Verlag, abgerufen am 16. November 2017.
4. Viskosität Definition. In: Aral. Abgerufen am 12. Dezember 2023.
5. Valentin Schröder: Prüfungstrainer Strömungsmechanik. Vieweg & Teubner, 2011, S. 1, doi:10.1007/978-3-8348-8274-5_1.
6. Deepak Doraiswamy: The Origins of Rheology: A Short Historical Excursion. In: The Society of Rheology (Hrsg.): Rheology Bulletin. Band 71, Nr. 2, Januar 2002, S. 2 (englisch). The Origins of Rheology: A Short Historical Excursion (Memento vom 19. August 2019 im Internet Archive)
7. Alexander Y. Malkin, Avraam I. Isayev: Rheology. Concepts, Methods and Application. 2. Auflage. Toronto 2012.
8. Arnd Krüger: 50 Prozent Hämatokrit – eine willkürliche Grenze (NZZ, 11. Juni 1999), in: LimmatsharksZürich. online (Memento vom 6. Oktober 2014 im Internet Archive)
9. Viskosität von Flüssigkeiten und Gasen. In: tec-science. 25. März 2020, abgerufen am 7. Mai 2020 (deutsch).
10. Water – dynamic (absolute) and kinematic viscosity vs. temperature and pressure. In: engineeringtoolbox.com. Abgerufen am 5. April 2024.
11. https://www.nist.gov/system/files/documents/srd/jpcrd382009101p.pdf
12. Ralf Brandes, Rudi Busse: Kreislauf. In: Schmidt, Lang, Heckmann (Hrsg.): Physiologie des Menschen. 31. Auflage. Springer, Heidelberg 2010, ISBN 978-3-642-01650-9, S. 576f.
13. Nikos G. Tsierkezos, Ioanna E. Molinou: Thermodynamic Properties of Water + Ethylene Glycol at 283.15, 293.15, 303.15, and 313.15 K. In: Journal of Chemical & Engineering Data. Band 43, Nr. 6, 1. November 1998, ISSN 0021-9568, S. 989–993, doi:10.1021/je9800914.
14. Dynamic (absolute) and kinematic viscosity vs. temperature and pressure: diisopropyl ether. In: stenutz.eu. Abgerufen am 5. April 2024.
15. Nikolaj I. Koškin, Michail G. Širkevič: Elementarphysik griffbereit: Definitionen · Gesetze · Tabellen. 2013, ISBN 978-3-322-84038-7, S. 41.
16. Walter Blanke: Thermophysikalische Stoffgrößen – Wärme- und Stoffübertragung. 2013, ISBN 978-3-662-10545-0, S. 146.
17. H-G. Scharbert: Einführung in die Petrologie und Geochemie der Magmatite. 1. Ausgabe. Wien 1984, S. 60.
18. G. Kaufmann, K. Lambeck: Glacial isostatic adjustment and the radial viscosity profile from inverse modeling. In: Journal of Geophysical Research. 107. Jahrgang, B11, 2002, S. 2280, doi:10.1029/2001JB000941, bibcode:2002JGRB..107.2280K (englisch). PDF
19. F. Durst: Grundlagen der Strömungsmechanik. Springer, 2006, ISBN 3-540-31323-0, S. 62 f.
20. L. D. Landau, E. M. Lifschitz: Lehrbuch der theoretischen Physik. Band VI: Hydrodynamik. Akademie Verlag, 1991.