Oberflächenwelle

Schwerewellen südlich der Straße von Messina. Man erkennt die höhere Ausbreitungsgeschwindigkeit mit wachsender Wellenlänge

An der Oberfläche von Flüssigkeiten können Schwerkraft und Oberflächenspannung als rücktreibende Querkräfte wirken, welche die Rolle des Schubmoduls übernehmen. Daraus resultieren transversale Oberflächenwellen, deren Ausbreitung im Allgemeinen schwer beschrieben werden kann.

Die Flüssigkeitsteilchen an der Oberfläche werden nicht von der Welle transportiert, sondern bleiben ortsfest bis auf eine kleine Bewegung entlang einer kreisähnlichen Bahn mit einem Radius, der der halben Wellenhöhe entspricht. Jedes Volumenelement der Flüssigkeit durchläuft also an der Wasseroberfläche eine Kurve, die durch einen Kreis um ein feststehendes Zentrum auf der Mittelebene angenähert werden kann.

Die Wellengeschwindigkeit hängt ab von

• der Schwerebeschleunigung ${\displaystyle g}$
• der Oberflächenspannung ${\displaystyle \sigma }$ in N/m
• der Dichte ${\displaystyle \rho }$
• dem Verhältnis Flüssigkeitshöhe ${\displaystyle h}$ zu Wellenlänge ${\displaystyle \lambda }$:

${\displaystyle v_{ph}={\sqrt {\left({\frac {g\cdot \lambda }{2\pi }}+{\frac {2\pi \cdot \sigma }{\rho \cdot \lambda }}\right)\cdot \tanh \left(2\pi \cdot {\frac {h}{\lambda }}\right)}}}$

mit der Funktion Tangens hyperbolicus.

Da die Geschwindigkeit von der Wellenlänge abhängt, zeigen diese Oberflächenwellen eine Dispersion.

Seitens der Protophysik wurde die Bezeichnung ‚transversal‘ als Gattungsbegriff im Zusammenhang mit Oberflächenwellen abgelehnt.[1]

• Demtröder Experimentalphysik Band 1 – Springer Verlag – ISBN 978-3662464144
• Stöcker – Taschenbuch der Physik – ISBN 978-3817118601

1. Bruno Thüring: Einführung in die Protophysik der Welle. 1978, Berlin: Duncker und Humblot, S. 141.