Goldstone-Boson-Äquivalenztheorem

In einer ungebrochenen Quantenfeldtheorie sind Eichbosonen immer masselos und können daher nur transversale Spinpolarisation innehaben. Aufgrund des Goldstone-Theorems entsteht bei der Brechung der Symmetrie, die zur Masse der Eichbosonen führt, für jedes massive Eichboson ein korrespondierendes Goldstone-Boson.

Bei hohen Energien ist die konstante Ruheenergie eines Teilchens, aufgrund der Äquivalenz von Masse und Energie also seine Masse, vernachlässigbar im Vergleich zur kinetischen Energie, und alle Teilchen können näherungsweise als masselos betrachtet werden. Das Goldstone-Boson-Äquivalenztheorem beschreibt daher, wie in diesem Fall mit der longitudinalen Polarisation verfahren werden kann.

Bezeichnet ${\displaystyle \prod _{i=1}^{n}\epsilon _{\mu _{i}}^{0}(p_{i}){\mathcal {A}}^{\mu _{1}\dots \mu _{n}}(p_{1},\dots ,p_{n})}$ eine Streuamplitude mit ${\displaystyle n}$ longitudinalen Eichbosonen
und ${\displaystyle {\mathcal {A}}_{\phi _{1}\dots \phi _{n}}(p_{1},\dots ,p_{n})}$ die entsprechende Streuamplitude, in der die Eichbosonen durch Goldstone-Bosonen mit identischem Impuls ${\displaystyle p_{i}}$ ersetzt wurden,
dann gilt:

${\displaystyle \prod _{i=1}^{n}\epsilon _{\mu _{i}}^{0}(p_{i}){\mathcal {A}}^{\mu _{1}\dots \mu _{n}}(p_{1},\dots ,p_{n})=\mathrm {i} ^{-n}{\mathcal {A}}_{\phi _{1}\dots \phi _{n}}(p_{1},\dots ,p_{n})+{\mathcal {O}}(m/E)}$

• Michael S. Chanowitz und Mary K. Gaillard: The TeV Physics of Strongly Interacting W’s and Z’s. In: Nucl. Phys. B. Nr. 261, 1985, S. 379 ff., doi:10.1016/0550-3213(85)90580-2.