Ladungsdichte

Die erreichbare Oberflächenladungsdichte wird durch Koronaentladung in die umgebende Luft begrenzt, wenn die maximale Feldstärke von etwa 10⁵ V/m überschritten wird:

${\displaystyle \sigma _{\mathrm {max} }=2\cdot E_{\mathrm {max} }\cdot \varepsilon _{0}\cdot \varepsilon _{r}\approx 1{,}8\cdot 10^{-6}\mathrm {As/m^{2}} .}$

Damit trägt jeder negativ geladene Quadratzentimeter die Überschussladung 1,8·10⁻¹⁰ As, was 1,1·10⁹ frei beweglichen Elektronen entspricht. Etwa eine Million Mal mehr Elektronen sind an die Atomrümpfe der Metalloberfläche gebunden (Siehe auch Influenz#Anzahl der beteiligten Elektronen).

Die Oberflächenladungsdichte auf der rechten Hälfte der Metallkugel ist negativ, weil die Elektronen aufgrund der Abstoßung durch die links eingezeichnete negative Ladung dorthin ausweichen; auf der linken Halbkugel ist die Oberflächenladungsdichte positiv, da dort nun Elektronen fehlen.

Eine mit der Oberflächenladungsdichte σ korrespondierende Größe ist die elektrische Flussdichte ${\displaystyle {\vec {D}}}$ (auch elektrische Erregung, dielektrische Verschiebung oder Verschiebungsdichte genannt), ein senkrecht auf der betreffenden Fläche stehender Vektor. Dagegen ist σ ein Skalar (und unter bestimmten Umständen gleich dem Betrag ${\displaystyle |{\vec {D}}|}$).

Nicht mit der Ladungsdichte zu verwechseln sind außerdem die Ladungsträgerdichte, also die Anzahl der Protonen, Elektronen usw. pro Raum-, Flächen- oder Längeneinheit sowie die in der Dichtefunktionaltheorie berechnete Elektronendichte.

Die Definition der Raumladungsdichte ähnelt der Massendichte:

${\displaystyle \rho ({\vec {r}})={\frac {\mathrm {d} Q}{\mathrm {d} V}}\quad \Leftrightarrow \quad Q=\int _{V}\rho ({\vec {r}})\,\mathrm {d} V}$,

wobei Q die elektrische Ladung und V das Volumen ist.

Bei der Flächen- und der Linienladungsdichte wird entsprechend nach der Fläche ${\displaystyle A}$ bzw. nach der Länge ${\displaystyle l}$ abgeleitet:

${\displaystyle \sigma ({\vec {r}})={\frac {\mathrm {d} Q}{\mathrm {d} A}}\quad \Leftrightarrow \quad Q=\int _{A}\sigma ({\vec {r}})\,\mathrm {d} A}$

${\displaystyle \lambda ({\vec {r}})={\frac {\mathrm {d} Q}{\mathrm {d} l}}\quad \Leftrightarrow \quad Q=\int _{l}\lambda ({\vec {r}})\,\mathrm {d} l.}$

Flächen- und Linienladungsdichte können mit Hilfe der Delta-Distribution auch als eine Raumladungsdichte ausgedrückt werden. So kann die Raumladungsdichte einer Oberflächenladung in der X-Y-Ebene durch

${\displaystyle \rho (x,y,z)=\sigma (x,y)\cdot \delta (z)}$

beschrieben werden. Die Raumladungsdichte einer Linienladung auf der X-Achse kann ausgedrückt werden als

${\displaystyle \rho (x,y,z)=\lambda (x)\cdot \delta (y)\cdot \delta (z)}$

Besteht die Ladung in einem Volumen aus ${\displaystyle N}$ diskreten Ladungsträgern (wie z. B. Elektronen), so kann die Ladungsdichte mit Hilfe der Delta-Distribution ausgedrückt werden:

${\displaystyle \rho ({\vec {r}})=\sum _{i=1}^{N}q_{i}\cdot \delta ({\vec {r}}-{\vec {r}}_{i})}$

mit

• der Ladung ${\displaystyle q_{i}}$ und
• dem Ort ${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$ des ${\displaystyle i}$-ten Ladungsträgers.

Tragen alle Ladungsträger die gleiche Ladung ${\displaystyle q}$ (bei Elektronen gleich der negativen Elementarladung: ${\displaystyle q=-e}$), so kann man obige Formel mit Hilfe der Ladungsträgerdichte ${\displaystyle n({\vec {r}})}$ vereinfachen:

${\displaystyle {\begin{aligned}\rho ({\vec {r}})&=q\cdot \sum _{i=1}^{N}\delta ({\vec {r}}-{\vec {r}}_{i})\\&=q\cdot n({\vec {r}}).\end{aligned}}}$

Das elektrische Potential hängt gemäß der Poisson-Gleichung der Elektrostatik

${\displaystyle \Delta \Phi ({\vec {r}})=-{\frac {\rho ({\vec {r}})}{\varepsilon }}}$

nur von der Ladungsdichte ab. Hierbei bezeichnet ${\displaystyle \varepsilon }$ die Permittivität.

Der Point of zero charge (PZC) (dt. Punkt der Ladung null) ist erreicht, wenn die Ladungsdichte einer Oberfläche null beträgt. Dieses Konzept stammt aus der physikalischen Chemie und ist relevant für die Adsorption von Stoffen oder Partikeln an Oberflächen.

Für Partikel in Suspension ist der PZC der Punkt, an dem das Zeta-Potential null ist. Das kann beispielsweise für einen bestimmten pH-Wert der Fall sein. Abseits des PZC sind die Partikel geladen, stoßen einander daher elektrisch ab und neigen so weniger dazu, sich zu Flocken oder Aggregaten zusammen zu ballen. Die fehlende Ladung am PZC führt auch zu einer Verminderung der Löslichkeit/Hydratation in Wasser.

Die Kenntnis des PZC ist nützlich, um die Mobilität von gelösten Stoffen oder Partikeln einzuschätzen, was unter anderem für die Risikobewertung von Schadstoffen eine Rolle spielen kann.

Ein ähnliches Konzept ist der isoelektrische Punkt.