Eigenbewegung (Regelungstechnik)

Bei linearen Systemen gelten die folgenden Aussagen global, wenn sie einmal nachgewiesen sind, da die Systemeigenschaften nicht von den Zuständen x abhängen.

Für ein System ${\displaystyle {\dot {x}}=\mathrm {ax} (\mathrm {t} ),\ x(0)=x_{0}}$ (a ist die Beschleunigung) gilt:

• bei ${\displaystyle a<0}$: die Eigenbewegung klingt ab und das System geht bei linearen Systemen asymptotisch in den Ruhestand ${\displaystyle x=0}$ über (asymptotisch stabil).
• bei ${\displaystyle a=0}$: das System verharrt im Ausgangszustand ${\displaystyle x_{0}}$.
• bei ${\displaystyle a>0}$: die Eigenbewegung klingt auf, das bedeutet bei linearen Systemen ein exponentielles Wachstum über alle Grenzen.

Bei linearen Mehrgrößensystemen in Zustandsraumdarstellung kann diese Eigenschaft über die Realteile der Eigenwerte ${\displaystyle r_{ei}}$ nachgewiesen werden. Dabei gilt:

• Sind alle ${\displaystyle r_{ei}<0}$, so ist das System stabil.
• Sind alle ${\displaystyle r_{ei}=0}$, so ist das System an der Stabilitätsgrenze.
• Ist mindestens ein ${\displaystyle r_{ei}>0}$, so ist das System instabil.

Beispiel für Metastabilität

Bei nichtlinearen Systemen ist der globale Nachweis dieser Eigenschaften schwieriger, jedoch kann durch sie eine lokale Aussage über die Stabilität gemacht werden.

Ein nichtlineares System kann auch metastabil sein, d. h. das System kann in einem gewissen Bereich stabil sein, dann aber ab einem gewissen Zustand instabil werden oder in einen anderen Ruhepunkt übergehen. Deshalb ist für den Nachweis der global asymptotischen Stabilität bei nichtlinearen Systemen eine komplexere Analyse notwendig, z. B. über die Ljapunov-Funktion.

Bei der Analyse über die Ljapunov-Funktion wird der energetische Zustand eines Systems betrachtet. Nimmt die Energie eines autonomen Systems stetig ab, so muss dies auch für die Zustandsgrößen gelten. Sie beruht also auf einem ähnlichen Grundsatz, siehe dazu auch Stabilitätstheorie.