বৈদ্যুতিক রোধ ও পরিবাহিতা

কোনো পরিবাহীর রোধ চারটি বিষয়ের উপর নির্ভর করে।

ক)পরিবাহীর দৈর্ঘ্যঃ

নির্দিষ্ট তাপমাত্রায় নির্দিষ্ট উপাদানের পরিবাহীর প্রস্থচ্ছেদের ক্ষেত্রফল স্থির থাকলে পরিবাহীর রোধ এর দৈর্ঘ্যের সমানুপাতিক। অর্থাৎ, কোনো পরিবাহীর দৈর্ঘ্য L, প্রস্থচ্ছেদের ক্ষেত্রফল A এবং রোধ R হলে, ${\displaystyle R/varproptoL}$

খ)পরিবাহীর প্রস্থ

গ)পরিবাহীর উপাদান

ঘ)পরিবাহীর তাপমাত্রা

রোধ পরিমাপক বাক্স

রোধ দুই প্রকার। যথাঃ

ক)স্থির মানের রোধঃ

যে সকল রোধকের মান নির্দিষ্ট তাদেরকে স্থির রোধক বলে।

খ)পরিবর্তী রোধঃ

এ ধরনের রোধকের মান প্রয়োজন অনুযায়ী পরিবর্তন করা যায়। অর্থাৎ, যে সকল রোধকের মান পরিবর্তনযোগ্য তাদেরকে পরিবর্তী রোধ বলে। এদেরকে রিওস্টেট ও বলা হয়।

কোন বর্তনীতে বিদ্যমান রোধগুলোর পরিবর্তে যে বিশেষ মানের কোন রোধের জন্য বর্তনীতে বিভব এবং তড়িৎ প্রবাহ অপরিবর্তিত থাকে, সেই মানটিকে ঐ বর্তনীর তুল্য রোধ (R_eq) বলে ।

তুল্য রোধ দুই ধরনের হয়ে থাকে

• শ্রেণী(অনুক্রমিক) সমবায়ের তুল্যরোধ (R_s)
• সমান্তরাল সমবায়ের তুল্য রোধ(R_p)

দুইটি রোধের, একটি ডায়োডের ও একটি ব্যটারির জন্য কারেন্ট-ভোল্টেজ লেখচিত্র।

${\displaystyle V}$ বিভব পার্থক্য বিশিষ্ট কোনো পরিবাহির মধ্যে দিয়ে যদি ${\displaystyle I}$ পরিমাণ বিদ্যুৎ প্রবাহিত হয় তবে ওহমের সুত্রমতে,

${\displaystyle I\propto V}$

যেসকল পদার্থ ওহমের এই সূত্র মেনে চলে তাদেরকে ওহমিক পদার্থ বলে। পরিবাহি তার কিংবা রোধ ওহমিক পদার্থের একটি উদাহরণ। কারেন্ট-ভোল্টেজ লেখচিত্রে ওহমিক পদার্থের জন্য একটি মূলবিন্দুগামী সরলরেখা পাওয়া যায় এবং ঐ সরলরেখার নতি ধনাত্মক হয়।

একটি রোধ যার দুই প্রান্তের দৈর্ঘ্য ${\displaystyle l}$ এবং প্রস্থচ্ছেদের ক্ষেত্রফল ${\displaystyle A}$

কোনো একটি বস্তুর রোধ দুইটি বিষয়ের উপর নির্ভর করে (ক) এর উপাদানের উপর ও (খ) এর আকারের উপর। কোনো পরিবাহির রোধ এর প্রস্থচ্ছেদের ক্ষেত্রফলের ব্যস্তানুপাতিক, এর দৈর্ঘ্যের সমানুপাতিক। কোনো পরিবাহির প্রস্থচ্ছেদের ক্ষেত্রফল ${\displaystyle A}$, দৈর্ঘ্য ${\displaystyle l}$ হলে ঐ পরিবাহির রোধ হবে,

${\displaystyle R\propto {\frac {l}{A}}}$

বা, ${\displaystyle R=\rho {\frac {l}{A}}}$ (${\displaystyle \rho }$ হল পরিবাহীর রোধাঙ্ক, যা একটি ধ্রুবক সংখ্যা)

অপরদিকে আমরা পরিবাহিতার জন্য এর বিপরীত লিখতে পারি। তথা পরিবাহিতা ${\displaystyle G={\frac {A}{\rho \times l}}=\sigma {\frac {A}{l}}}$ (${\displaystyle \sigma }$ হল পরিবাহীর পরিবাহিতাঙ্ক, যা একটি ধ্রুবক সংখ্যা)

এ থেকে আমরা বলতে পারি, ${\displaystyle R={\frac {1}{G}}}$

আবার, ${\displaystyle \rho ={\frac {1}{\sigma }}}$

বিজ্ঞানী জুল দেখান যেকোনো রোধ বিশিষ্ট পদার্থের মধ্যে দিয়ে বিদ্যুৎ প্রবাহিত হলে এর রোধ কিছু বিদ্যুৎ শক্তিকে তাপশক্তিতে রূপান্তরিত করে। একে তিনি জুল প্রভাব নাম দেন। তিনি দেখান, ${\displaystyle R}$ রোধ বিশিষ্ট কোনো রোধের মধ্যে দিয়ে ${\displaystyle t}$ সময় ধরে যদি ${\displaystyle I}$ পরিমাণ বিদ্যুৎ প্রবাহিত হয় তবে উৎপন্ন তাপশক্তির পরিমাণ হবে, ${\displaystyle H=I^{2}Rt}$ (SI পদ্ধতিতে) [1]

এর সাধারণ রূপ হল ${\displaystyle H={\frac {I^{2}Rt}{J}}}$, যেখানে ${\displaystyle J=}$ জুল ধ্রুবক।