Магнітастатыка — падзел класічнай электрадынамікі, які вывучае ўзаемадзеянне пастаянных токаў з дапамогай ствараемага імі пастаяннага магнітнага поля і спосабы разліку магнітнага поля ў гэтым выпадку. Пад выпадкам магнітастатыкі або набліжэннем магнітастатыкі разумеюць выкананне гэтых умоў (сталасці токаў і палёў - або досыць павольная іх змена з часам), каб можна было карыстацца метадамі магнітастатыкі ў якасці практычна дакладных ці хаця б набліжаных. Магнітастатыка разам з электрастатыкай уяўляюць сабой прыватны выпадак (або набліжэнне) класічнай электрадынамікі; іх можна выкарыстоўваць сумесна і незалежна (разлік электрычнага і магнітнага палёў у гэтым выпадку не мае ўзаемазалежнасцей - у адрозненне ад агульнага электрадынамічнага выпадкі).
Асноўныя ўраўненні
Усе асноўныя ўраўненні магнітастатыкі лінейныя [1] (як і класічнай электрадынамікі наогул, прыватным выпадкам якой магнітастатыка з'яўляецца). Гэта мае на ўвазе важную ролю ў магнітастатыцы (таксама як і ва ўсёй электрадынаміцы) прынцыпу суперпазіцыі.
- Прынцып суперпазіцыі для магнітастатыкі можа быць сфармуляваны так: магнітнае поле, якое ствараецца некалькімі токамі, ёсць вектарная сума палёў, якія б ствараліся кожным з гэтых токаў паасобку.
Гэты прынцып аднолькава фармулюецца і ў прынцыпе аднолькава выкарыстоўваецца для вектару магнітнай індукцыі і для вектарнага патэнцыялу і ўжываецца пры разліках паўсюдна. Асабліва відавочным і прамым чынам гэта праяўляецца, калі пры ўжыванні закона Бія - Савара (гл. ніжэй) для разліку магнітнага поля вырабляецца сумаванне (інтэграванне) бясконца малых укладаў , якія ствараюцца кожным бясконца малым элементам току, што цякуць у розных кропках прасторы (сапраўды гэтак жа і пры ўжыванні варыянту гэтага закона для вектарнага патэнцыялу).
Асноўныя ўраўненні, якія выкарыстоўваюцца ў магнітастатыцы[2]
- Закон Бія - Савара - Лапласа (велічыня магнітнага поля, генераванага ў дадзенай кропцы элементам току)
- Тэарэма пра цыркуляцыю магнітнага поля
- яна ж у дыферэнцыяльнай форме:
- Выраз для сілы Лорэнца (сілы, з якой на рухаецца зараджаную часціцу дзейнічае магнітнае поле)
- Выраз для сілы Ампера (сілы, з якой на элемент току дзейнічае магнітнае поле)
(гэтыя ўраўненні запісаныя ў сістэме СГС; ніжэй - у СІ)
У сістэме СІ гэтыя ўраўненні (таксама для вакууму) выглядаюць вось як:
- Закон Бія — Савара — Лапласа:
- Тэарэма пра цыркуляцыю магнітнага поля:
- яна ж у дыферэнцыяльнай форме::
- Сіла Лорэнца:
- Сіла Ампера:
Тут - вектар магнітнай індукцыі, I - сіла току ў правадыру (а ў тэарэме пра цыркуляцыю - сумарны ток праз паверхню), - элемент правадыра (у тэарэме пра цыркуляцыю - элемент контуру інтэгравання), - радыус-вектар, праведзены з элемента току ў кропку, у якой вызначаецца магнітнае поле, - шчыльнасць току, - велічыня зарада і хуткасць зараджанай часціцы.
- Для разліку магнітнага поля ў магнитастатыцы можна карыстацца (і часта гэта вельмі зручна) паняццем магнітнага зарада, якія робяць аналогію магнитастатыкі з электрастатыкай больш дэталёвай і якія дазваляюць прымяняць у магнітастатыцы формулы, аналагічныя формулам электрастатыкі - але не для электрычнага, а для магнітнага поля. Звычайна (за выключэннем выпадку тэарэтычнага разгляду гіпатэтычных магнітных манаполяў) маецца на ўвазе толькі чыста фармальнае выкарыстанне, так як у рэальнасці магнітныя зарады не выяўленыя. Такое фармальнае выкарыстанне (фіктыўных) магнітных зарадаў магчыма дзякуючы тэарэме эквівалентнасці поля магнітных зарадаў і палі пастаянных электрычных токаў. Фіктыўныя магнітныя зарады можна выкарыстоўваць пры вырашэнні розных задач як у якасці крыніц магнітнага поля (напрыклад, магнітам або шпулькай), так і для вызначэння дзеянні знешніх магнітных палёў на магнітнае цела (магніт, катушку).
Ураўненні магнітастатыкі ў асяроддзі
Ураўненні «для вакууму», прыведзеныя ў пачатку артыкула, з'яўляюцца найбольш фундаментальнымі і простымі (у прынцыпе) ўраўннннямі магнітастатыкі.
Аднак калі мова ідзе пра вылічэнні магнітнага поля ў асяроддзі магнетыка, больш зручнымі для практычных вылічэнняў, а да некаторай ступені і ў тэарэтычным плане, з'яўляюцца менш фундаментальныя, аднак добра прыстасаваныя да гэтай сітуацыі, так званыя ўраўненні для асяроддзя (або ў асяроддзі).
- Гаворачы аб тэрміналогіі, варта заўважыць, што тэрміны ўраўненні для вакууму і ўраўненні для асяроддзя можна лічыць у прыкметнай меры ўмоўнымі [3], аднак гэтая тэрміналогія мае даволі яснае апраўданне (гл. папярэднюю нататку); акрамя таго, яна досыць сталая і таму не прыводзіць да блытаніны.
Такім чынам, ўраўненні для асяроддзя выкарыстоўваюцца ў магнітастатыцы для таго, каб даследаваць магнітнае поле ў выпадку, калі ўся прастора або некаторыя яго вобласці запоўненыя магнітным асяроддзем (магнетыкамі). Маецца на ўвазе звычайна, што асяроддзе разглядаецца макраскапічна (гэта значыць мікраскапічныя палі - палі на атамных маштабах - ўсярэдніваюцца, атамныя, малекулярныя токі і магнітныя моманты таксама разглядаюцца толькі ў іх сукупнасці). На мікраскапічным узроўні дзейнічаюць [4] фундаментальныя ўраўненні для вакууму, згаданыя ў артыкуле вышэй, таму ў кантэксце даследаванняў у асяроддзі ўраўненні для вакуума называюцца таксама мікраскапічнымі ўраўненнямі у процілегласць самім макраскапічным ўраўненням для поля ў асяроддзі.
Формулы для дзеяння поля, на які рухаецца зарад (сілы Лорэнца) або на ток (сілы Ампера) для выпадку магнітных асяроддзяў захоўваюцца цалкам нязменнымі, такімі ж, як і для вакууму.
Што тычыцца астатніх ураўненняў, яны перажываюць для асяроддзя пэўныя змены ў параўнанні з вакуумам (маюцца на ўвазе, вядома, макраскапічныя ўраўненні, мікраскапічныя застаюцца тымі ж, што і для вакууму).
У прынцыпе, можна ўводзіць гэтыя змены па-рознаму [5], але вельмі агульны, традыцыйны і зручны падыход, які з'яўляецца агульнапрынятым і стандартным [6]: запісаць ураўненні з выкарыстаннем дапаможнай фізічнай велічыні Напружанасць магнітнага поля , спецыяльна якая ўводзіцца ў гэтым выпадку.
- , где
- У сістэме СІ,
- У сістэме СГС.
- Тут - вектар намагнічанасці, які характарызуе магнітную палярызацыю асяроддзя.
Сэнс яе ўвядзення складаецца ў тым, што з яе дапамогай можна перапісаць усе асноўныя ўраўненні ў выглядзе, вельмі падобным на тыя, што маюць фундаментальныя ўраўненні (для вакууму), а ўсё датычыцца рэальнай асяроддзя змясціць па магчымасці ў асобнае ўраўненне, што дазваляе лепш лагічна структураваць задачу. У параўнальна простых, але важных выпадках, да якіх адносіцца і практычна ўся магнітастатыка, гэта ўдаецца зрабіць настолькі добра, што, у прынцыпе, сапраўды ўсё, якое тычыцца канкрэтнага асяроддзя, аказваецца цалкам схавана ў адзіную залежнасць - залежнасць намагнічанасці ад намагнічвалага поля (гэта значыць, у прынцыпе, у адну-адзіную формулу) [7] выгляду (для выпадку ферамагнетыкаў, калі патрабаваць дакладнасці апісання, некалькі складаней, але не нашмат).
Пры гэтым, што таксама каштоўна, ўраўненні для вакууму становяцца прыватным выпадкам ураўненняў для асяроддзя (выпадкам асяроддзя з заўсёды нулявой намагнічанасцю).
- У прасцейшым, але практычна важным выпадку лінейнага [8] водгуку асяроддзя на поле, проста прапарцыйна , а калі сярод ізатропных па сваіх магнітным уласцівасцям, то гэта зводзіцца проста да множанню на лік:
- у СІ [9].
Зноскі
- ↑ Нелінейнасць ураўненняў узнікае толькі для ўраўненняў для асяроддзя (пра якіх напісана ў асобным параграфе, у іх матэрыяльнай часткі, і то ў «матэрыяльных» ўраўненнях. Фундаментальныя жа ўраўненні (абмяркоўваюцца ў гэтым параграфе) захоўваюць дакладную лінейнасць практычна заўсёды.
- ↑ Тут запісаныя ў гаусавай сістэме.
- ↑ Справа ў тым, што «ўраўненні для вакууму» самі па сабе цалкам справядлівыя і для поля ў магнітнаму асяроддзі (коратка кажучы - хоць бы таму, што асяроддзе і складаецца з часціц, якія знаходзяцца ў вакууме), аднак для таго, каб іх ужыць, трэба мець на ўвазе пры іх запісы усе токі (уключаючы мікраскапічныя токі, абумоўленыя магнітнай палярызацыяй асяроддзя, у тым ліку малекулярныя токі і нават токі, якія адпавядаюць магнітным момантам асобных элементарных элементарных часціц), прычым збольшага гэтыя токі часцяком абумоўлены даволі нетрывіяльнымі ўласцівасцямі асяроддзя, які не зводзіць да ўласна электрамагнетызму. У гэтым сэнсе «ўраўненні для асяроддзя» - прыкметна зручней, так як, з'яўляючыся фенаменалагічнымі ўраўненнямі, ўключаюць тое, што тычыцца палярызацыяй асяроддзя ва ўжо досыць кампактным выглядзе. З іншага боку, ўраўненні для асяроддзя ў прыватным выпадку, а менавіта ў выпадку нулявой магнітнай успрымальнасці асяроддзя, якой валодае вакуум (у ім адсутнічае рэчыва, здольнае палярызавацца), пераходзяць ва ўраўненні для вакууму (бо вакуум - гэта прыватны выпадак асяроддзя: серада з адсутнасцю магнетыкаў), гэта значыць аказваюцца прыдатныя і для яго. Хоць пры гэтым, вядома, назва ўраўненні для асяроддзя цалкам апраўдана, бо для апісання поля ў вакууме яны залішнія.
- ↑ Да той ступені, да якой яны не абмяжоўваюцца квантавымі папраўкамі; зрэшты, для звычайных магнетыкаў умяшанне квантавай тэорыі ў выніку даволі невялікае, і часта можна для асяроддзя эфектыўна карыстацца досыць простымі чыста класічнымі мадэлямі.
- ↑ Напрыклад, для вырашэння нейкіх прыватных простых задач стандартны падыход у поўным выглядзе можа быць некалькі залішнім; зрэшты, і тады часта разумна проста скарыстацца нейкімі больш простымі формуламі, якія з'яўляюцца яго следствамі.
- ↑ І выкарыстоўваным не толькі ў магнітастатыцы, але і ў электрадынаміцы ў цэлым; там, праўда, выкарыстоўваецца яшчэ адна дапаможная велічыня, якая ўводзіцца па вельмі падобнай логіцы для электрычнага поля.
- ↑ У электрадынаміцы ў агульным выпадку гэта цяжэй, перш за ўсё, па той прычыне, што паводзіны асяроддзя ў поле, што залежыць ад часу, у прынцыпе, значна складаней, чым у пастаянным полі.
- ↑ Часам такую лінейнасць можна выкарыстоўваць у якасці больш ці менш грубага набліжэння, але досыць часта - і ў якасці вельмі дакладнага.
- ↑
- в СГС.