حقبة الكهروضعيفة

حقبة الكهروضعيفة (بالإنجليزية: Electroweak epoch)‏ في علم الكونيات يشير المصطلح إلى فترة مبكرة من عمر الكون هبطت فيها درجة حرارته إلى حد كافي لإنفصال القوة النووية القوية عن القوة الكهروضعيفة، لكن لا تزال الحرارة فيه أعلى من الحد الحرج (${\displaystyle 159.5\pm 1.5\quad GeV}$)[1] الذي تنفصل فيه القوتين الكهرومغناطيسية والضعيفة عن بعضهما وفق النموذج القياسي، إعتبر بعض علماء الكونيات أن الحقبة الكهروضعيفة تبدأ من حقبة التضخم عند (${\displaystyle 10^{-36}\ Sec}$) بعد الإنفجار العظيم،[2][3][4] بينما آخرون إعتبروا أنها تبدأ عند (${\displaystyle 10^{-32}\ Sec}$) بعد الإنفجار عندما تم تحرير طاقة الحقل التوسعي الكامنة التي أدت إلى تضخم الكون خلال حقبة التضخم وإمتلاء الكون ببلازما كوارك-غلوون كثيفة ساخنة.[5]

جزء من سلسلة عن
علم الكون الفيزيائي
الانفجار العظيم الفضاء الكوني عمر الكون تاريخ الكون التسلسل الزمني للانفجار العظيم
بدايات الكون التضخم الكوني تخليق الانفجار العظيم النووي الخلفية الكونية لموجة جاذبية الخلفية الإشعاعية للكون خلفية النيوترينو الكونية
التمدد المستقبل قانون هابل الانزياح الأحمر تمدد الكون إحداثيات روبرتسون-ووكر معادلات فريدمان مصير كون يتمدد مصير الكون
التركيب البنية نموذج لامبدا-سي دي إم طاقة مظلمة مادة مظلمة شكل الكون خيط مجرات تشكل وتطور المجرات مجموعة النجوم الزائفة الكبرى الكون المرصود إعادة التأين تشكل البنية
علم الفلك الرصدي تجربة بوميرانج مستكشف الخلفية الكونية مشروع إليوسترس بلانك (مرصد فضائي) مسح سلووان الرقمي للسماء مسح الانزياح الأحمر المجري 2dF مسبار ويلكينسون لقياس اختلاف الموجات الراديوية
العلماء آرونسون ألففين ألفر برادواج كوبرنيكوس دي سيتر ديك أييلرز أينشتاين إليس فريدمان جاليليو جاموف غوث هوكينغ هابل لوميتر ماثر نيوتن بنروز بينزياس روبين شميدت سموت سينتزيف سنييف تولمان ويلسون زيلدوفيش
علم الكون الفيزيائي اكتشاف الخلفية الإشعاعية للكون تاريخ نظرية الانفجار العظيم التأويلات الدينية لنظرية الانفجار العظيم خط زمني لعلم الكون مساهمون لعلم الكون
تصنيف  بوابة علم الكون

في هذه الحقبة كانت تفاعلات الجسيمات قوية بما يكفي لتكوين أعداد كبيرة من جسيمات شاذة مثل بوزونات W وZ وبوزون هيغز، ومع تضخم الكون وبروده أصبحت التفاعلات أقل نشاطًا حتى وصل عمر الكون إلى حوالي (${\displaystyle 10^{-12}\ Sec}$) توقف تكّون بوزونات W وZ بدرجة ملحوظة وما تبقى منها إنحل بسرعة ليصبح التفاعل الضعيف قوة ذات مدى قصير في حقبة الكواركات التالية.

إنتهت حقبة الكهروضعيفة بتغير طور القوة الكهروضعيفة والتي لا تزال طبيعته مبهمة، إذا كان الانتقال من الرتبة الأولى يمكن أن يكون مصدرًا لموجات الجاذبية الخلفية،[6][7] أو مصدر عملية توليد الباريونات،[8][9] لتوفيره شروط ساخاروف.[10]

لكن لا يوفر النموذج القياسي تحول في طور الكهروضعيفة من الدرجة الأولى ولا الثانية بل يكون بشكل تقاطع مستمر مما يلغي كونه مصدر توليد الباريونات،[11][12] ويلغي علاقته بموجات الجاذبية الخلفية،[6][7] مع ذلك توجد إمتدادات عديدة للنموذج القياسي بما فيها التناظر الفائق ونموذج إزدواج إثنين هيغز ^{[الإنجليزية]} تظهر انتقال طور كهروضعيف من الدرجة الأولى (يتطلب أيضًا خرق تناظر الشحنة السوية).