تدريع كهرومغناطيسي

تشمل المواد النموذجية المستخدمة في التدريع الكهرومغناطيسي الصفائح المعدنية، والمناخل المعدنية، والرغوة المعدنية. يجب أن تكون أي ثقوب في الدرع أو الشبكة أصغر بكثير من الطول الموجي للإشعاع المحجوب، وإلا لن تصمد الحاوية.

هناك طريقة أخرى شائعة الاستخدام للتدريع خاصة مع العناصر الإلكترونية المغلفة بحاويات بلاستيكية، وهي تلبيس الجزء الداخلي من العلبة بحبر معدني أو أي مادة مماثلة. يتكون الحبر المعدني من مادة حاملة محملة بمعدن مناسب، عادةً من النحاس، أو الألومنيوم، أو البرونز، أو الزنك في شكل جسيمات صغيرة جدًا يتم رشها على العلبة، وتنتج بمجرد أن تجف طبقة موصلة مستمرة من المعدن، والتي يمكن توصيلها كهربائيًا بأرضي الهيكل المعدني للمعدة، وبالتالي توفير التدريع الفعال.

التدريع الكهرومغناطيسي هو عملية لخفض المجال الكهرومغناطيسي في منطقة ما عن طريق سدها بمادة موصلة أو مغناطيسية. يستخدم النحاس للترددات اللاسلكية أو الراديوية (آر إف) لأنه يمتص موجات الراديو والموجات الكهرومغناطيسية الأخرى. تلبي حاويات الحجب النحاسية المصممة والمبنية بشكل صحيح معظم احتياجات الحجب من الترددات الراديوية، مثل معدات التصوير الطبقي المحوري، والتصوير بالرنين المغناطيسي في المستشفيات.[1][2]

أحد الأمثلة على التدريع الكهرومغناطيسي هو كابل مدرّع، يحتوي على التدريع الكهرومغناطيسي على شكل شبكة سلكية تحيط بالموصل الداخلي. يمنع التدريع تسرب أي إشارة من الموصل المركزي أو إضافتها. تحتوي بعض الكابلات على شبكتين محوريتين منفصلتين، واحدة متصلة من كلا الطرفين، والأخرى من طرف واحد فقط، وذلك لتحقيق أقصى قدر من التدريع لكل من المجالات الكهرومغناطيسية والكهروسكونية.

يحتوي باب فرن الميكروويف على شبكة مدمجة في النافذة الزجاجية. من منظور الموجات الصغروية أو المايكروويف (أطوال موجية تساوي 12 سم)؛ تشكل هذه الشبكة جنبًا إلى جنب مع هيكل الفرن قفص فاراداي. يمر الضوء المرئي بأطوال موجية تتراوح بين (400 – 700) نانومتر بسهولة عبر فتحات الشبكة. يُستخدم حاجب الترددات الراديوية أيضًا لمنع الوصول إلى البيانات المخزنة على رقائق تحديد الهوية بموجات الراديو المدمجة في الأجهزة المختلفة، مثل جوازات السفر الإلكترونية.[3]

يخصِّص حلف شمال الأطلسي التدريع الكهرومغناطيسي لأجهزة الحاسوب، ولوحة المفاتيح لمنع المراقبة السلبية لانبعاثات لوحة المفاتيح التي تسمح بالتقاط كلمات المرور، ولا تقدم لوحات مفاتيح المخصصة للمستهلكين هذه الحماية بسبب التكلفة الباهظة.[4]

يُستخدم حاجب الترددات الراديوية أيضًا لحماية المعدات الطبية والمخبرية لتوفير الحماية ضد الإشارات المسببة للتداخل، بما في ذلك موجات (إيه أم)، وموجات (أف أم)، وموجات التلفاز، وخدمات الطوارئ، والبرقيات، وأجهزة المناداة، والراديو النقالي المعزز، ومحطات الإرسال، وأجهزة الحواسيب الشخصية، يمكن استخدامه أيضًا لحماية المعدات في مرافق البث التلفزيوني، وموجات (إيه أم)، وموجات (أف أم). مثال آخر على الاستخدام العملي للتدريع الكهرومغناطيسي هو تطبيقات الحماية. مع تطور التكنولوجيا تتطور أيضًا إمكانية التعرض لأنواع مختلفة من التداخلات الكهرومغناطيسية غير المرغوبة. فكرة تغطية الكابل داخل حاجز موصل مؤرض يمكن أن يوفر تخفيفًا لهذه المخاطر.

يتكون الإشعاع الكهرومغناطيسي من المجالات المغناطيسية والكهربائية. ينتج المجال الكهربائي قوى على حاملات الشحنة (مثل الإلكترونات) داخل الموصل، وعند تطبيق مجال كهربائي على سطح الموصل المثالي؛ فإنه يستحث تيارًا يؤدي إلى إزاحة الشحنة داخل الموصل والتي تلغي المجال المتولد داخلها، وعندها يتوقف التيار. وبالمثل، فإن التغير في المجالات المغناطيسية تولد التيارات الدوامية التي تعمل على إلغاء المجال المغناطيسي المطبق. (لا يستجيب الموصل للمجالات المغناطيسية الثابتة إلا إذا كان الموصل يتحرك بالنسبة للمجال المغناطيسي) والنتيجة هي أن الإشعاع الكهرومغناطيسي ينعكس عن سطح الموصل: تبقى الحقول الداخلية في الداخل، وتبقى الحقول الخارجية في الخارج.

تعمل عدة عوامل على الحد من قدرة الحاجب الواقي من الموجات الراديوية، مثل المقاومة الكهربائية للموصل، فلا يُلغى المجال المستحث تمامًا المجال الواقع على الموصل. تُظهر معظم الموصلات أيضًا استجابة مغناطيسية للحقول المغناطيسية منخفضة التردد، إذ لا تُوهَّن هذه المجالات بالكامل بواسطة الموصل. أي فتحات في الدرع تجبر التيار على التدفق من حولها، بحيث لا تثير المجالات التي تمر عبر الثقوب مجالات كهرومغناطيسية مضادة. كل هذه الآثار تقلل من قدرة الدرع العاكسة للمجالات الكهرومغناطيسية.

تستغرق التضبيطات المذكورة أعلاه في حالة الإشعاع الكهرومغناطيسي عالي التردد وقتًا لا يمكن إهماله، ومع ذلك، فإن أي طاقة إشعاعية من هذا النوع تمتصها قشرة الموصل (ما لم تنعكس أو إذا كانت رقيقة جدًا)، لذلك وفي هذه الحالة لا يوجد مجال كهرومغناطيسي داخل الموصل. هذا هو أحد أكبر جوانب ظاهرة تسمى الظاهرة السطحية أو التأثير القشري للموصل. يسمى مقياس العمق الذي يمكن للإشعاع أن النفاذ عبر الدرع هو عمق القشرة.

تتطلب المعدات في بعض الأحيان العزل عن المجالات المغناطيسية الخارجية. بالنسبة للمجالات المغناطيسية الثابتة أو المتغيرة ببطء (أقل من نحو 100 كيلو هيرتز)، فإن قفص فاراداي الموصوف أعلاه غير فعال. يمكن في هذه الحالات استخدام الدروع المصنوعة من سبائك معدنية عالية النفاذية المغناطيسية، مثل صفائح «برمالوي»، و«ميو ميتال»، أو بطبقات معدنية مغناطيسية مصنوعة من حبوب كريستالية نانوية. لا تمنع هذه المواد المجال المغناطيسي كما هو الحال مع التدريع الكهربائي، بل تقوم بسحب المجال موفرةً مسارًا لخطوط المجال المغناطيسي حول الحجم المدرع. وبالتالي فإن أفضل شكل للدروع المغناطيسية هو حاوية مغلقة تحيط بالحجم المدرع. تعتمد فعالية هذا النوع من التدريع على نفاذية المادة، والتي تنخفض عمومًا عند كل من المجال المغناطيسي المنخفض جدًا، وعند المجال المغناطيسي العالي حيث تصبح المادة مشبعة. من أجل الوصول للمجالات المتبقية أو المتخلفة المنخفضة؛ فغالبًا ما تتألف الدروع المغناطيسية من عدة حاويات داخل بعضها، كل واحدة منها تقلل من الحقل بداخلها.

بسبب القيود المذكورة أعلاه في التدريع السلبي، فإن البديل المستخدم في المجالات الثابتة أو منخفضة التردد هو التدريع النشط، باستخدام مجال أُنشئ بواسطة مغناطيس كهربائي لإلغاء الحقل المحيط داخل العنصر الحجمي. يمكن استخدام أنواع من الملفات لهذا الغرض. مثل الملف الكهربائي، وملف هيلمولز. بالإضافة إلى ذلك، يمكن للمواد فائقة التوصيل أن تطرد المجالات المغناطيسية عبر تأثير ميسنر.[5]

لنفترض أن لدينا غلافًا كرويًا لمادة ديامغنيطية خطية ومتساوية الخواص (مادة ذات مغنطة مغايرة) ذات نفاذية نسبية #رمز# بنصف قطر داخلي (a)، ونصف قطر خارجي (b). ثم نضع هذا الجسم في مجال مغناطيسي ثابت:

${\displaystyle {\vec {H}}_{0}=H_{0}{\hat {z}}=H_{0}\cos \theta {\hat {r}}-H_{0}\sin \theta {\hat {\theta }}}$

نظرًا لعدم وجود تيارات في هذه المسألة باستثناء التيارات المحتملة المرتبطة على حدود المادة المغناطيسية؛ فيمكننا افتراض كمية مغناطيسية غير متجهة تلبي معادلة لابلاس:

${\displaystyle {\begin{aligned}{\vec {H}}&=-\nabla \Phi _{M}\\\nabla ^{2}\Phi _{M}&=0\end{aligned}}}$

حيث:

${\displaystyle {\vec {B}}=\mu _{\text{r}}{\vec {H}}}$

يوجد في هذه المسألة بالذات تناظر سمتي، لذلك يمكننا استخدام حل معادلة لابلاس في الإحداثيات الكروية:

${\displaystyle \Phi _{M}=\sum _{l=0}^{\infty }\left(A_{l}r^{l}+{\frac {B_{l}}{r^{l+1}}}\right)P_{l}(\cos \theta )}$

وبعد مطابقة شروط الحدود:

${\displaystyle {\begin{aligned}\left({\vec {H}}_{2}-{\vec {H}}_{1}\right)\times {\hat {n}}&=0\\\left({\vec {B}}_{2}-{\vec {B}}_{1}\right)\cdot {\hat {n}}&=0\end{aligned}}}$

حيث ${\displaystyle {\hat {n}}}$ كمية متجهة عمودية على السطح تتجه من الجانت 1 إلى الجانب 2، ثم نجد أن المجال المغناطيسي داخل التجويف في الغلاف الكروي هو:

${\displaystyle {\vec {H}}_{\text{in}}=\eta {\vec {H}}_{0}}$

حيث ${\displaystyle \eta }$ هو معامل توهين يعتمد على سمك المادة ديامغنيطية ونفاذية المواد المغناطيسية:

${\displaystyle \eta ={\frac {9\mu _{\text{r}}}{(2\mu _{\text{r}}+1)(\mu _{\text{r}}+2)-2\left({\frac {a}{b}}\right)^{3}(\mu _{\text{r}}-1)^{2}}}}$

يصف هذا المعامل فعالية هذه المادة في تدريع التجويف المحيط ضد المجال المغناطيسي الخارجي. لاحظ أن هذا المعامل يقترب من 1 (في حالة عدم التدريع) في النهاية عندما تقترب ${\displaystyle \mu _{\text{r}}\rightarrow 1}$، ويقترب من 0 (في حالة التدريع الكامل) في النهاية عندما تقترب ${\displaystyle \mu _{\text{r}}\rightarrow \infty }$، ثم يأخذ معامل التوهين الشكل الأكثر بساطة:

${\displaystyle \eta ={\frac {9}{2}}{\frac {1}{\left(1-{\frac {a^{3}}{b^{3}}}\right)\mu _{\text{r}}}}}$

مما يدل على انخفاض المجال المغناطيسي ${\displaystyle \mu _{\text{r}}^{-1}}$.

• بوابة إلكترونيات
• بوابة الفيزياء
• بوابة علوم