انقلاب الإشغال

يوصف التوازن الحراري لنظام ما حسب توزيع بولتزمان وذلك عند درجة حرارة معينة ثابتة ${\displaystyle T}$ كما يلي:

${\displaystyle {\frac {N_{2}}{N_{1}}}={\frac {g_{2}}{g_{1}}}\cdot \exp \left(-{\frac {E_{2}-E_{1}}{k_{\mathrm {B} }\cdot T}}\right)}$

بحيث

• ${\displaystyle N_{1}}$ كثافة الجسيمات في الحالة القاعية
• ${\displaystyle N_{2}}$ كثافة الجسيمات في الحالة المثارة
• ${\displaystyle g_{i}}$ انفطار الحالات
• ${\displaystyle E_{i}}$ الطاقة
• ${\displaystyle k_{\mathrm {B} }}$ ثابت بولتزمان.

بما أن فجوة النطاق بين السويات الطاقية دائماً أكبر من 0:

${\displaystyle \Delta E=E_{2}-E_{1}>0,}$

بالتالي فمن غير الممكن أن تكون الدالة الأسية أكبر من 1:

${\displaystyle \Rightarrow -{\frac {E_{2}-E_{1}}{k_{\mathrm {B} }\cdot T}}<0\qquad \Rightarrow \exp \left(-{\frac {E_{2}-E_{1}}{k_{\mathrm {B} }\cdot T}}\right)<1}$

بالتالي يوجد في حالة التوازن الطبيعي عدد أقل من الجسيمات في سويات الطاقة العليا بالمقارنة مع عددها في المستويات الدنيا:

${\displaystyle \Rightarrow {\frac {g_{2}}{g_{1}}}\cdot \exp \left(-{\frac {E_{2}-E_{1}}{k_{\mathrm {B} }\cdot T}}\right)<{\frac {g_{2}}{g_{1}}}\qquad \Rightarrow {\frac {N_{2}}{N_{1}}}<{\frac {g_{2}}{g_{1}}}}$

بالتالي فإن حالة انقلاب الإشغال هي ممكنة فقط عندما لا يكون النظام في حالة توازن حراري، بالتالي ينبغي دفع النظام إلى حالة غير متوازنة.

${\displaystyle {\frac {N_{2}}{N_{1}}}>{\frac {g_{2}}{g_{1}}}}$

1. وتترجم كذلك التوزيع أو التعداد المعكوس، أو انقلاب الجمهرة نسخة محفوظة 11 سبتمبر 2016 على موقع واي باك مشين.، أو الانقلاب التجمعي، أو الانعكاس السكاني نسخة محفوظة 22 مايو 2017 على موقع واي باك مشين.

• بوابة الفيزياء